566 Sitzung der physikalisch-mathematisclieu Classe vom 21. Mai 1908. 



von den Kanalstralilen bei großem Kathodenfall (Verlauf im Visions- 

 radius) erscheint sie dagegen verbreitert und unscharf, und zwar ist 

 ilir brechbarerer Rand unschärfer als ihr roter; ferner ist ihre "brech- 

 barere Hälfte intensiver als ihre andere. Nach einem sorgfältigen Ver- 

 gleich aller in Betracht kommenden Spektrogramme unterliegt es für 

 mich keinem Zweifel, daß diese Differenz im Aussehen der Linie, Un- 

 scharfe des brechbareren Randes und größere Intensität in der brech- 

 bareren Hälfte aus dem Auftreten eines DoppLER-Effektes auf der brech- 

 bareren Seite der Linie sicli erklärt. Die Größe des Effektes ist in- 

 folge der unzureichenden Dispersion in diesem Gebiete leider nicht 

 meßbar. 



Auf der brechbareren Seite der Linie 436S liegt in 0.15 mm 

 Abstand von ihr eine wenig intensive Linie, wie es scheint, eine zu- 

 sammengesetzte Linie. Auf den Spektrogrammen von der negativen 

 Olimmschicht sowie auf dem i . Spektrogramm A'on den Kanalstrahlen 

 bei kleinem Kathodenfall ist der Zwischenraum zwischen dieser Linie 

 und Ä4368 hell; auf den Spektrogrammen von den Kanalstrahlen bei 

 großem Kathodenfall ist er dagegen ziemlich stark geschwärzt, so daß 

 die beiden Linien zusammengewachsen sind, und zwar ist auf diesen 

 Spektrogrammen der nach Rot liegende Rand aou Ä4368 vollkommen 

 scharf, der brechbarere Rand dagegen verschwimmt auf den intensi- 

 veren Spektrogrammen in die sich anschließende Schwärzung bis zu 

 jener Bandenlinie. Ein Vergleich der in Betracht kommenden Spektro- 

 gramme macht es sicher, daß diese Schwärzung auf der brechbareren 

 Seite der Linie 4368 ein DoppLEE-Effekt ist. Da er mit der störenden er- 

 wähnten Linie verwachsen ist, so ist eine Messung seiner Größe leider 

 nicht möglich. Wenn ich den Nachweis des DoppLER-Effektes bei der 

 Linie 4368 als gesichert betrachte, so habe ich auch auf einen zweiten 

 störenden Umstand Rücksicht genommen. Dicht neben der Linie 

 A 4368.5 bei A 4367.5 liegt nämlich eine schwache Funkenlinie. Deren 

 ruhende Intensität ist indes in den Kanalstrahlen so gering, daß es 

 ausgeschlossen ist, daß der relativ viel intensivere DoppLER-Effekt von 

 A4368 dieser Funkenlinie angehört. 



Am deutlichsten tritt der DoppLER-Effekt bei der Linie / 3947 

 hervor. In einem Abstand von 0.24 mm folgt auf sie nach Ultraviolett 

 zu die Aluminiumlinie A 3944 und dicht vor dieser, indes kaum sichtbar, 

 die Funkenlinie A3945. Auf den Spektrogrammen von der negativen 

 Glimmschicht ist der Zwischenraum zwischen den zwei Linien A3947 

 und A3944 vollkommen klar, ebenso der nach Rot zu auf die Linie 

 A3947 folgende Raum. Auf den intensiven Spektrogrammen von den 

 Kanalstrahlen (Verlauf im Visionsradius) ist der Zwischenraum durch 

 eine allerdings wenig intensive, aber deutliche Schwärzung zugedeckt. 



