572 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 21. Mai 1908. 



ist der Träger des einzelnen Spektrums bezeichnet, soweit die bisherige 

 leider noch recht lückenhafte Erfahrung eine Vermutung zuläßt; die 

 Bezeichnung » System : Ion -+- Elektron •< soll entsprechend einer von 

 mir geäußerten Hypothese zum Ausdruck bringen, daß das betreffende 

 Bandenspektrum bei der Wiederanlagerung negativer Elektronen an 

 positive Ionen emittiert werde. 



Die Erscheinung, daß die ruhende Intensität der Serienlinien in 

 der negativen Glimmschicht mäßig, in den Kanalstrahlen sehr groß 

 ist, während die bewegte Intensität hier sehr klein ist, dürfte sich in 

 folgender Weise erklären. Dank ihrer großen kinetischen Energie 

 erzeugen die Kathodenstrahlen in der negativen Glimmschicht über- 

 wiegend hochwertige Sauerstoffionen, wenige ein- oder zweiwertige 

 Ionen; darum ist die bei der Ionisierung zur Emission kommende 

 ruhende Intensität der Serienlinien in der Glimmschicht klein, die- 

 jenige der Funkenlinien groß. Da demnach am Ende des Dunkel- 

 raums überwiegend hochwertige Ionen vorhanden sind, so beteiligen 

 sich schon vor der Kathode nur wenige niederwertige Ionen (Träger 

 der Serienlinien) an der Bildung der Kanalstrahlen; und ein Teil dieser 

 niederwertigen Kanalstrahlen mag hinter der Kathode infolge von Zu- 

 sammenstößen mit Gasmolekülen weitere negative Elektronen verlieren 

 und somit in hochwertige Kanalstrahlen (Träger von Funkenlinien) 

 übergehen. Unter diesen Umständen muß dann die bewegte Intensität 

 der Serienlinien hinter der Kathode sehr klein, diejenige der Funken- 

 linien relativ sehr groß sein. Daß andererseits die ruliende Intensität 

 der Serienlinien hinter der Kathode groß ist, erklärt sich daraus, daß 

 hier die langsamen sekundären Kathodenstrahlen sowie die Kanal- 

 strahlen viele niederwertige Ionen aus neutralen Atomen durch ihren 

 Stoß erzeugen und infolge dieser Ionisierung die Serienlinien zur 

 Emission bringen. 



Um das Bild von dem spektralanalytischen Reichtum des Sauer- 

 stoffs vollständig zu machen, sei hier noch in der Tab. VII eine Über- 

 sicht über die Absorptionsspektra des Sauerstoffs gegeben, welche 

 charakteristisch sind für seinen molekularen Zustand. Gemäß meinen 

 Darlegungen' über den Ursprung der Bandenspektra sind die elektrischen 

 Zentra dieser Spektra gesättigte bzw. gelockerte negative Valenzelek- 

 tronen. Das von Schumann'' beobachtete ultraviolette Absorptions- 

 spektrum des Sauerstoffs dagegen ist vermutlich charakteristisch für 

 das Sauerstoffatom, indem es wahrscheinlich mit dem ultravioletten 

 Emissionsspektrum der positiven Lichtsäule koinzidiert und derWieder- 



' J. Stark, Piiysik. Zeitschr. 9, 85, T908. 



■•' V. Schumann, Smitlisonian Contrih. Nr. 1413. j). 15. 



