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56 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 22. Januar. 



A9-(ttj , u^(u t , u 2 ) iE — AS« , u' 2 )^ S-m, , u 2 ) s 



q +ir = + t rf — , — , ^ f ^— - — 7—^ 2 ^ + 3 _ 



5. Die Coordinaten des Anfangspunktes des im Körper festen 

 Systems. 



t = t+h — — ^(^ ■ > ' > **»)* ^(^i > ^k — S« > « 2 % e A'S(tt, , M 2 )s 



— 4 4 J s-(«,' > <)*s-(w, , w 2 k — $■« , Ofc S(«i , «* 2 ) Ä ' 



J S-(«; , m 2 )*S-(m, , uX — §{u[ , w 2 )a E $(«, , u,)* 



Die unter 3. angegebenen Ausdrücke für die neun Richtungs- 

 cosinus genügen den sechs charakteristischen Relationen ohne Rück- 

 sicht auf die Bedeutung und den Werth der fünf Grössen w„ u 2 ,it 3 ,u[, u 2 , 

 und es erscheint daher nicht ausgeschlossen, dass sie, wenn die fünf 

 Grössen passend gewählten Functionen der Zeit gleichgesetzt werden, 

 auch zur Lösung anderer Rotationsprobleme dienen können. Dass 

 diese Ausdrücke das hier in Frage stehende hydrodynamische Problem 

 lösen, beruht darauf, dass die Functionen ot, , ot, , a, 3 der vier Grössen 

 u x , n 2 , u\ , ii 2 den folgenden Differentialgleichungen genügen: 



Bot, . / 3ot 2 Bot, 



Ot, -TT— 7 — ot, - 



Bw x y 3 du!, 2 du^ 



Bot, . / Bot, Bot, 



Bot, . / Bot, Bot 2 



= — 1 ot, -r—t — a. 



u x \ 2 9«^ ! 3< 



