Helmhoi.tz: Zur Tliernindviinmik chiMiiischer Vorgänge. 29 



mit emander verbunden. Es wird sich zeigen, dass diese beiden 

 durcli Differentialqiiotienten des als Function der Temjjeratur vollständig 

 bestimmten Ergais dargestellt werden können, so dass die thermo- 

 dynamischen Gleicliuugen nicht mehr zwei Fiuictionen der Varial)len, 

 sondern niu" noch eine, nämlich das Ergal erfordern. 



Die von Hrn. Clausius in seinen Gleichungen mit W bezeichnete 

 Function fällt mit dem Ergal zusammen, so lange die Temperatur sich 

 nicht ändert; liei veränderlicher Temperatur aber ist sie überhaupt 

 keine eindeutige Function der Temperatur' und der Parameter mehr. 

 Was Hr. G. Kirchhoff (1. c.) »Wirkungsgrösse« genamit hat, ist die 

 Function U. 



Ich nehme zunäclist ein lielieliig susammengesetztes System von 

 Massen an, welche alle dieselbe Temperatur S- haben, und alle auch 

 immer die gleichen Temperaturänderungen erleiden. Der Zustand des 

 Systems sei durch S- und eine Anzahl von unabhängigen Parametern p^ 

 vollständig bestimmt. 



Ich bezeichne, wie Hr. Clausu's, die bei einer verschwindend 

 kleinen Aendenmg im Zustande des Körpers hinzutretende Wärme- 

 menge mit dQ, die innere Energie mit U. Das Gesetz von der 

 Constanz der Energie erhält dann die Form: 



:s-<fQ = — -d^ + ^ll^-hPAdpA I. 



Hienn bezeichnet 3 •^^''*s mechanische Aequivalent der Wärme- 

 einheit und P„ ' dp„ die ganze bei der Aenderung dp^ zu erzeugende , frei 

 verwandelbare Arbeit, welche theils auf die Körper der Umgebung 

 übertragen , theils in lebendige Ki-aft der Massen des Systems verwan- 

 delt werden kann. Diese letztere ist eben auch als eine den inneren 

 Veränderungen des Systems gegenüberstehende äussere Arbeit zu be- 

 trachten. 



Der zweite Satz der mechanischen Wärmetheorie sagt aus, dass: 

 *dQ 



r 



rf^ = o. 



wenn der Endzustand des Körpers wieder derselbe ist, wie der Anfangs- 

 zustand war, und die Reihe der Veränderungen, die der Körper durch- 

 gemacht hat, vollkommen reversibel ist. Letztere Bedingung fordert füi- 

 ehi Körpersystem, dessen Theile unter einander immer gleiche Temperatur 

 haben, nur, dass keine neue Wärme auf Kosten anderer Energieformen 

 erzeugt werden dürfe. Obige Forderung kann nicht erfüllt werden, 



wenn nicht unter den genannten Bedingungen ~'<^Q tlas Differential 



(>in(M- eindeutigen, nur von der Temperatur und dem Zustande des 



