Hei.mhoi.tz: Zur TheniKidj-nniiiik chemischer Vorgänge. öl 



Da aber, wie bei i., sclion l)einerkt, 



ci,s' _ I du 



so reducirt sich unsere Gleichung auf: 



— =_T.,S', I 



woraus durch Berücksichtigung von i, sogleich folgt: 



TT — rr o, 'J 



Diese beiden Gleicliungen erge])en also die Werthe der beiden 

 Functionen U imd S (Energie und Entropie nach Clausius) aus- 

 gedrückt durch Differentialquotienten von 5- 



Aus der letzteren folgt: 



3 U 8=3 dS 



8& dB'' -' a&" 



Dies ist die oben schon besprochene Verl )in düng durch eine 

 Differentialgleichung zwischen den Functionen <S' und U, die also durch 

 unsere Darstellung derselben mittels der Function ^ unmittelbar 

 erfüllt ist. 



Bei constant erhaltenen Parametern p^ ergiebt Gleichung i 



du 

 du 



Die Grösse ^r — stellt also auch in imserem verallgemeinerten 



oS- 



Falle die Wärmecapacität des Systems bei constanten Parametern A^or 

 (l^ereclinet für die sämmtlichen ilim angehörigen Massen zusarmnen- 

 genommen). Wir wollen diese mit T bezeiclmen. Dann ist also 



d'% } 



Da r wie S- eme nothwendig positive Grösse ist, so folgt hieraus, 



3^-g ' / 9 3\ 



dass ~ nothwendiü- negativ sei , vmd dass also die Grössen 1 — - — | 



3^^ s » ' V 3^/ 



/ d^\ 



mid I J5 — S- • — — I bei steigender Temperatur" und unveränderten 



Parametern zu positiv steigenden Werthen fortschreiten müssen. Es 

 sind dies die Grössen (3 'S) und U. 



Es ergiebt sich weiter zur Berechnung der Werthe von ^ bei 

 steigenden Temperatui'en und unveränderten Parametern, dass 



3 = g__ 3<S__^ I 



