Hki.mikiltz: Zur 'riii'nniidyiKiuuk clii'nnsclicr V^orgängo. od 



Wertlisystem der Paranietoi' die Kapacität F kennt, und für jede 

 constante Temperatur die Arlteit zwischen diesem luid jedem andern 

 Wertlisystem Lerechnen kann. 



Die Function ^ fallt, wie wir gesehen haben, filr isotherme Ver- 

 änderunnen mit dem Werthe der potentiellen Energie fÜii* die un- 

 heschränkt verwandeil )ar('ü Arbeitswerthe zusammen. Ich schlage 

 deshalb vor, diese Grösse die freie Energie des Körpersystems zu 

 nennen. 



Die Grösse 



f) ^Ä 



f 



könnte, wie bi^ier, als die gesammte (innere) Energie bezeichnet 

 werden; die etwa vorhandene lebendige Kraft der Massen des Systems 

 bleibt von g wie von U ausgeschlossen, so weit sie zu den fi-ei ver- 

 wandelbaren Arbeitsäquivalenten gehört, und nicht zu Wärme gewor- 

 den ist. Dann könnte man die Grösse 



als die gebundene Energie bezeichnen. 



Vergleicht man den Wertli der gebundenen Energie 



mit der Gleichung i., 



so ergiebt sich, dass die gebundene Energie das mechanische Aeqiu- 

 valent derjenigen Wärmemenge darstellt, die bei der Temperatur 9- 

 in den Körper eingeführt werden niüsste, um den Werth S seiner 

 Entropie hervorzubrmgen. 



Zu bemerken ist, dass alle diese Werthe von CT, 5, S nur die 

 Ueberschüsse derselben über die entsprechenden Werthe des Normal- 

 zustandes darstellen, von dein man als Anfangspunkt bei der Berech- 

 nung derselben ausgegangen ist, da uns noch die Thatsachen mangeln, 

 um l)is auf den absoluten Nullpunkt der Temperatur zurückgehen zu 

 können. 



Wir bedürfen schliesslich in diesem Gebiete noch eines Ausdrucks, 

 um das, was die theoretische Mechanik bisher als lebendige Kraft 

 oder actuelle Energie bezeichnet hat, deutlich zu miterscheiden von 

 den Arbeitsäquivalenten der Wärme, die doch auch gTÖsstentheils als 

 lebendige Kraft unsichtbarer Blolecularbewegungen aufzufassen sind. 

 Ich möchte vorschlagen, erstere als «die lebendige Kraft geord- 

 neter Bewegung« zu bezeichnen. Geordnete Bewegung nenne 

 ich eine solche, bei welcher die Geschwindigkeitscomponenten der 

 bewegten Massen als dift'ercnzirbare Functionen der Raumcoordinaten 



Sitzungsberichte 1882. 3 



