126 Silzuiij; der i)li3'sikaliscli -ni;\tliciiiii(isfliiMi Classr vom 10. Fcl)niar. 



Bei .scliiiellein Stromweclisel ist (hiiin das Drelmngsmoiiieiit der 

 letzteren proportional mit: 



I P .. , da' 



— I u'dt = — cos 



Wenn daher das Elektrodynamonieter keine Ablenkung erfahrt, 

 so kann entweder die Amplitude des Brückenstroms Nidl sein, oder 



TT 



die Schwingungen in demselben haben eine Phasendifl'ei'enz von — 



gegen die Sehwingungen in dem anderen Zweig. Da bei den erwähnten 

 Versuchen der erste Fall ausgesclüossen war, so Ijleibt nur der zweite 

 Fall zur Erklärung derselben übrig. 



In den folgenden Abschnitten 2 und 3 werden die Bedingungen 

 hierfür aus der Theorie der Stromverzweigung abgeleitet. Abschnitt 4 

 enthält eine ausführlichere Mittheilung der hierüber angestellten 

 Versuche. 



2. Elektrische Schwingungen in einem verzweigten 

 Leitersystem. 



Hierbei sollen die folgenden Voraussetzungen gelten: 



a) Das System besteht nur aus metallischen Leitern. 



b) In jedem Zweig können sich Drahtrollen befinden, deren 

 Inductionswirkung berücksichtigt wird. Dagegen soll keine Induction 

 eines Zweiges Auf einen anderen vorkommen. 



c) Die Verzweigungspunkte des Systems können mit den Be- 

 legmigen von Condensatoren verbunden sein. LIierbei mag allgemein 

 angenommen werden, dass zu jedem Zweig ein besonderer Conden- 

 sator gehört, dessen Belegungen mit den Endpunlcten des Zweiges 

 verbimden sind. Der Widerstand tlieser Zuleitungen soll als ver- 

 schwindend klein angesehen werden. 



Bezeichnet man mit to den Widerstand , mit |j das Selbstinductions- 

 potential, mit / die Stromstärke eines Zweiges, mit c die C'apacität 

 des zugehörigen Condensators , so erhält man die folgenden, den 

 KiECHHOFF'schen Sätzen entsprechenden (Tnuidgleichmigen : 



für jeden geschlossenen Stromkreis : 



für jeden Verzweigungspunkt: 



