Oberbeck: Ueber die Phaseumucrschiede elektrischer Selnviiigiingen. 121) 



der nieclianisclieu und der elektromagnetisclieu Widerstandseinlieit zu 

 bestiinineii. 



4. Versuche. 



Dieselben konnten zunächst nur in unvollkonnnner Weise aus- 

 gefüln-t werden , weU mh- eine Stromquelle , welche elektrische Shius- 

 schwüigungen mit constanter Amplitude liefert, nicht zu Gebote stand. 

 Es l)lieb mir daher nur übrig, elektrische Schwingungen nach der folgen- 

 den, zuerst von Hrn. Helmholtz angegebenen Methode zu erzeugen. 



Der eine Pol emes Inductoriums war mit der inneren Belegmig 

 eines Condensators verbunden. Von dem anderen Pol führte eine 

 Leitung durch das verzweigte System zu der äusserenBelegung. Bei 

 dieser Anordnmig löst sich jeder Inductionsstrom in eine Reihe von 

 Sinusschwingungen auf. Die Dauer derselben hängt wesentlich nur 

 von dem Potential der InductionsroUe auf sich selbst (P) und von 

 der Capacität des Condensators (C) ab , da : 

 T=-}'P7C ist. 



Aber die Amplituden nehmen schnell ab. Dadurch werden die 

 Erscheinungen complicirter , als bisher angenommen wurde. 



Man muss in diesem Falle setzen: 

 für die Stromstärke im Hauptzweig: 



für den Brückenzweig: 



i' = r/' e~'' sin {/ot — e). 

 Das Drehimgsmoment der Ixnveglichen Rolle m Folge jedes ein- 

 zelnen liiductionsstosses ist dalier proportional mit: 



/ 



ii'rU = 



li>ct.oL' \ iQ cos £ — Ä sin £ j 



4oi {a.^ + ß^) 

 Dasselbe verscliAvindet . wenn : 



/;/ E = -. 

 oi. 



Nun ist zwar ß stets erheblich grösser als ot; alter die Bedingung, 



TT 



dass das Drehiuigsmoment für den Phascnunterschied — verschwinden 



2 



soll, ist doch niu' annähernd richtig. 



Ferner ist bei der Bildung der Gleichungen: rn:=.o, zu setzen: 



X = — oi-^ß V— I, 

 Hierdurch erhält man für die Gleichungen (i) und (2): 



{cc' -+- /3^-) p,' = ;/ . h + ap, [h — (j) , (3) 



worin: 



?i% 10, , 10 

 g = — = — ~ — ;/;, , // = ii\ + n\ H '■ 



I + 



w^ + w^ 



Sitzuiigsbcriclito 1882, 9 



