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Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 23. März. 



des untern Theiles des Gehänges sammt der starr mit ihm ver- 

 bundenen Schale ist so justirt. dass auch dessen Schwerpunkt bei 

 leerer Schale in arretirter Stellung sich in derselben Ycrticalen be- 

 findet. Alicr die Masse M kann ursprünglich eine seitliche Stellung 

 haben. Beim Lösen der Wage wird zuerst M auf die Schale abge- 

 setzt; in der Phase, in welcher diess geschehen ist. sei das Gehänge 

 durch Fig. i dargestellt. Dann wird der untere Theil des Gehänges 

 langsam freigemacht, so dass er in Folge der unsymmetrischen Stel- 



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Fig.l. 



Fig. 2. 



Fig. 3. 



lang von M um den »Drehpunkt« p sieh dreht, bis zur Stellung 

 Fig. 2. Nun wird wieder arretirt: dabei wird zuerst M vertical 

 in die Höhe gehoben. Gehänge mit Schale, die noch frei ge- 

 bheben sind, pendeln dann um die Stellung', hei welcher ihr Schwer- 

 punkt unter dem Drehpunkt p liegt, und werden hei weiterm Arre- 

 tiren in dieser Gleichgewichtslage festgehalten, so dass die Stellung 

 Figur 3 resultirt. Bei nochmaligem Lösen wird zunächst die Blasse M 

 vertical abwärts auf die Schale gesetzt: dann entspricht die Stellung 

 wieder der Fig. i. nur dass sich der Schwerpunkt der Masse M 

 jetzt sehr viel näher an der durch den Drehpunkt p gehenden Ycrti- 

 calen befindet. Eine Wiederholung des Verfahrens gibt eine aber- 

 malige Annäherung von M an die Verticale. Diese »Centrirung« 

 geschieht um so schneller, je grösser die Blasse M gegenüber der 

 Masse von Gehänge und Schale ist. Zweimaliges Lösen und Arretiren 

 des untern Theiles der Gehänge ».centrirte« bei unseren Verhältnissen 

 die Blasse M so weit, dass der oben auseinander gesetzte fehler 

 unmerkbar klein wurde. 



Drittens wirkt die Notwendigkeit des Arretirens der Wage in 

 folgender Weise schädlich. Die Scheiden sind keine mathematischen 

 Linien: sie sind auch trotz sorgfältigsten Schleifens keine geometrisch 

 regelmässigen Cylinderflächen, und ebensowenig sind die Pfannen 



