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von Hersnorrz: Über atmosphaerische Bewegungen. (Forts.) Tl 
worin 2, a und e Constanten bezeichnen. Die Grenzlinie zwischen den 
beiden Flüssigkeiten entspricht einem constanten positiven Werthe 4 
von n, nämlich 
= le 
Daraus ergeben sich für diese Grenzlinie die Gleichungen: 
&= cosing) — aleosal=cosS — C0sEl......:... 
EITE: BER L 
e= sm ln) — = sinih)esinne. u.a. welt. \ 
D 
Nach Elimination von 7 giebt dies eine Gleichung zwischen .« 
und y, als Gleichung der Grenzlinie. Ausser der Constanten a, die 
den Anfangspunkt der w-Coordinate und dem z, welches die Wellen- 
länge bestimmt, enthält diese Gleichung zwei willkürlich festzusetzende 
Parameter A und e, die die Gestalt der Curve bestimmen. 
Wir nehmen x vertical nach oben steigend, und setzen dann 
für den Raum der oberen Flüssigkeit, für die wir den Index (1) 
gebrauchen: 
WU, E dit == b, I SUR iS]; 
wodurch Y + ®i gleichzeitig eine Funetion von (@ + yi) wird. Für 
h=n wird 4, =o, so dass nach unten hin die Grenzlinie mit einer 
Strömungslinie zusammenfällt. Für „= +% wird: 
N Sa a 
ne Hy) en - DD = „er +0: +h 
) 
1 
oder 
W, =nb,x 
P2,=nby, 
so dass in grosser Höhe die Bewegung geradlinig strömend mit der 
Geschwindigkeit nb, ist. 
Für den unteren Raum, wo n < A ist, und x überwiegend negative 
Werthe hat, setze ich: 
a=oo ff 
LI 
Wenn man aus der Gleichung ı den Wertli von .« bestimmt, 
zeigt sich, dass für „= A, auch Y, —= o wird, dass die Grenzlinie 
also auch für das zweite Medium Strömungslinie ist. 
\ 1 = ler cos (ca) » cosa(S + ni) 
» Be le SEN ah Ki N, 
v,+ bl = - ne — nyi+log|— |) +h—2 > |—-eT" . —— ——— 
| p | Y oO zZ = cos (ar) 
Daraus ergiebt sich für 7 = h 2 
I = a ZT = 
„Y: = — na +log|—-)+h— 2% |— -e””.cos(en) - cos as 
I, . tz a 
