von Hersimortz: Über atmosphaerische Bewegungen. (Forts.) 777 
soleher Höhe wird nur durch weiter getriebene Annäherungen zu er- 
reichen sein. Immerhin weist dieses Verhältniss darauf hin, dass zu 
hoch steigende Wellen die Continuität ihrer Oberfläche verlieren. 
Kanten dürfen übrigens an der Wellenfläche nieht vorkommen, aus- 
genommen, wenn sie relativ ruhen gegen das Medium, in welches 
hinein sie vorspringen. Denn wenn das letztere um sie herumfliessen 
soll, entsteht unendliche Geschwindigkeit und unendlicher negativer 
Druck an der betreffenden Stelle, der die andere Flüssigkeit gewalt- 
sam heransaugen müsste, wie es bei hoch steigenden und schäu- 
menden Wellen in der That gelegentlich beobachtet wird. 
Bei Wellen, die gleich schnell wie der Wind vorwärts gehen, 
können aber in der That die Berge oben eine Kante von 120° zeigen, 
ehe sie branden. 
Die angegebenen Formeln lassen erkennen, dass wenn cos € 
abnimmt von seinem oberen zum unteren Werthe, sowohl D wie 
und 2° eontinuirlich zunehmen müssen. Bei gleichbleibender Wellen- 
länge bedeutet die Zunahme von WV und Q Zunahme der beiden 
Geschwindigkeiten b, und b,, so wie ihrer Summe der Windgeschwin- 
digkeit w = 5b, + b,. Soll letztere constant bleiben ,- so muss noth- 
wendig die Wellenlänge mit wachsendem cos e abnehmen. 
Es geht daraus hervor, dass derselbe Wind Wellen dieser Form 
von grösserer und kleinerer Wellenlänge innerhalb gewisser Grenzen 
wird aufregen können. Die längeren werden zugleich eine verhältniss- 
mässig grössere Höhe haben. Es hängt dies mit dem Energievorrath 
zusammen, der in den Wellen aufgehäuft ist. 
2. 
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Die Energie der Wellen. 
Wenn man die Energie der unter dem Einfluss von Wind er- 
regten Wasserwellen untersucht und mit derjenigen vergleicht, welche 
den bei ebener Grenzfläche mit derselben Geschwindigkeit gleichmässig 
fortströmenden beiden Flüssigkeiten zukommen würde, so findet man, 
dass eine grosse Zahl der möglichen stationären Wellenbewegungen 
einen geringeren Energievorrath erfordern, als die entsprechende 
Strömung bei ebener Grenzfläche. Daraus folgt, dass die Strömung 
mit ebener Grenzfläche sich den genannten Wellenbewegungen gegen- 
über wie ein Zustand labilen Gleichgewichts verhält. Daneben 
giebt es andere Formen stationärer Wellenbewegung, wo der Energie- 
vorrath der beiden in wogender Bewegung begriffenen Massen der- 
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