1<0 Sitzung der physikalisch -inafliematisclien Ciasse vinn 4. März. 



ist. Aus dem Werthe (9) ergiebt sich zunächst, dass W(r. /■') nur eine 

 ganze Function zweiten Grades von r' A'on der Form 



dr (dr 



(II) \^ = </'.(/•) + V. (/•)-,, +</'.('■) ,. 



(fr \ ill 



sein kann, und somit 



drV ill, [ du) 



und 



dr nc, + l)C, du> 



dt 1 + ^7+ tr dt 



Nun iolgi aher aus der Gleichung (12) 



so da.ss sich lici willkürlicher \\'ahl von <^>,(/') aus (13) für (/),(r) die 

 Bcstimnuuig crgicht 



, 1 / 21)1. , 



während </'o('") durcli den Ausdruck cliarakterisirt ist 

 aus \veh-hcm 



"■(l/^r""''./'''*^'^*---"---'-^'--') 



sidi als Function von ;■, inid somit nacli (5) die Kräl'lcf'unction sich 

 in der Form ergiel)t 



V =z 4> ( c, — ([,i\ — liji^ , r) , 



während die t'oordinatcn der Bedingung untei'liegen 



I '2(l+f/'+//, , ,- - , 



^\ ir linden somit, dass die noth wendige und hinreichende 

 Bedingung dafür, dass für die Bewegung von drei materiel- 

 len Punkten in^. »k. m^. deren Coordinaten nur einer Bedin- 

 gung unterliegen, von den 8 Bewegungsgleichungen zwei in 

 vollständige nach der Zeit genommene Differentialquotien- 

 ten übergehen, während die übrigen 6, wie gezeigt worden, 

 in Folge dessen nach Elimination der Coordinaten des einen 

 Punktes wieder die LAGKANGp/sche Form annehmen, und 



