1/4 -Sitzung der physikaliscli-inatliematisclieii t'lasse vom 4. März. 



und (17) verlaneoii nun. dass ^^ — und ^^ von .r, »uinliliängig sind, 



da;, o.r, 



und dass dalier. weil dasselbe ftir die anderen Varialilen gelten soll, 



(20) = li.i\ + * (.1-, . !/. . c, . .r, . .^3 . Cj) 



?/■ 

 ist. worin /^ eine t'onstante liedi-utct. und somit nach (17) aueli ," 



r.r, 



cl/ 

 und ^ \i)\\ .r, unaliliängig und / von der l-onn 



c'.r, 



(21) /■ = u.v, + /-'(.r, . //, . r, . ;c, . //, . ,-,) , 



worin ti wiederum eine C'onstante darstellt. Und die elien gefundenen 

 Formen für /" imd </> sind, wie unmittelbar zu sehen, nicht nur die 

 nothwendigen sondern auch die hinreichenden Bedingungen dafür, 

 dass das kinetische Potential 7/ \()n ,c, unabhängig ist. wenn noch 

 die Kräftefiniction der Bedingunn' uutci'w orfen wird von der Form 

 zu sein 



(22) r = yji/, — (u; . :, — />a\ , a\ . y, , r, . a;, . >/^ , z^). 



Da nunmehr wegen der Form des kinetischen Potentials 



(23) //=- "S , + „+//). r:-^.//.. + ///.[^'J +'".(J,'*) )•'■' 



- = h -^ '''■ ( ^ J -^ '''■ ( ay. j j ^= + • • • - ''H'' a.. -^ ' ä.: j ^^'-^^ 



/ c>F 'd^\ , , fdF dF ?* 9*\ , , 



— >0(F. *, .(•,. 7/3. ;,, a-j, .y^. C3) 

 die zu .V, gehörige ]^A(;R.\N(;E"sche Gleichunii- 



7^—, = cm, . 

 ox, 



worin r eine Integrationseonstante bedeutet, die Form annimmt 



(24) (i + <r-i-/r).i\ =(—a-- —1)-^, . 



dt dt 



so ergiel)t sich durch Einsetzen des Werthes von j,' in die 6 folgen- 

 den Bewegunq;sgleichungen z. B. aus der ersten dieser 



• III. I (I 



dxj'^'dt 



{m)=°- 



wenn alle äusseren Kräfte gleich Null vorausgesetzt sind, und weil 



