442 Sitzung der physikaliscli- mathematischen Classe vom I.April. 



dt 



= y( I y- cos9-i siii9l(/C (22.) 



oder aucli 



„ „ 2 TT 



X, = X, + y 



79i' ^. • \ . 



I -— cos 9 — ) siii 9 I dt. 



1^9 / 



Kennt man demnach für irgend einen Punkt der Erdobertläelie 

 und damit nach der gemacliten Voraussetzung für den ganzen Parallel- 

 kreis den Werth der Nordcomponente A', für einen gegebenen Zeit- 

 punkt /, , also Xi, und ausserdem jenen der Ostcomponente für den 

 Zeitraum t^ bis t^, sowie die Änderung dieser C'omponente beim Über- 



87 . 

 gang zu dem benaclibarten Parallelkreis, d. h. die Werthe -^- für jeden 



^ 09 



Augenblick des genannten Zeitraumes, dann findet man hieraus auch 

 X^, d. i. den Werth der Nordcomponente am Schlüsse desselben. 



Betrachtet man nun t^ als fest gegeben, 4 f*^'er als veränderlich, 

 und setzt man dementsprechend statt t^ imd X^ kurzweg t und X, 

 so geht die (üeichung [22.] über in 



A=^ + ^ 



1 I :— cos 9 — Ysin 9 j rf^ (23.) 



2n\<^Y„ vi / X 



= -77? T — C0S9 — yrfSiu9 , (24.) 



' L ''9 I 



Beschränkt man dann schliesslich noch die ganze Betrachtung 

 auf ein Zeitelement, so dass t—t^^^dt wird, und führt man jetzt, 

 wo keine Ul>erlastung der Formel mehr zu befürchten ist, wieder die 

 ursprüngliche Bezeichnung A,, und Y^ ein, dann gelangt man zu der 

 Differentialgleichung 



d. i. das Analogon der oben als [3] bezeichneten Gleichung. 



Lägen von den verschiedenen Stationen Europas, an denen man 

 die tägliche Periode des Erdmagnetismus zum Gegenstande der- Beob- 

 achtung gemacht hat, die Werthe von X,, und Y^ berechnet vor, so 

 könnte man mit geringer Mühe die eben aufgestellte Formel auf sie 

 anwenden und sich damit wenigstens für dieses begrenzte Gebiet Ge- 

 wissheit verschaffen, ob man es l)ei dieser Erscheinung nur mit Kräften 

 zu thim habe, die ein Potential besitzen. 



Nach diesen allgemeinen Entwickelungen will ich nun wieder, 

 wie oben die von Hrn. Schuster gewonnenen Zahlen als den richtigen 



