1194 Gesammtsitzung vom 25. November 1909. 
geradlinig verläuft bei ebener Oberfläche. P’ sei die Station, für welche 
die Störung dg theoretisch abzuleiten ist. Von ihrer gering voraus- 
gesetzten Meereshöhe sehen wir ab; a= KP’ sei der horizontale Küsten- 
abstand, v die Küstenneigung bis 
Fig. 1. zur Tiefe = 4000 m. a ist posi- 
tiv, wenn P’ nach dem Innern des 
Festlandes zu liegt, negativ für 
Punkte auf der Meeresfläche. dy 
entsteht nun durch Erhebung der 
Masse im Profil PKDE mit der 
Dichtigket © — 1.03 = A® aus 
dem Profil EDFG mit der Höhe 
T—1t und der Breite b=a-+-cotv. 
1.03 ist als Dichtigkeit des Meeres- 
u wassers angesetzt. Die Profile 
können wir als Querschnitt von 
Prismen betrachten, die nach bei- 
op den Seiten längs der Küste unend- 
-Augleishsfiiehe | lich weit ausgedehnt sind. 
der anderen Seite der Station P’ 
(in der Figur nach rechts hin) gibt keinen erheblichen Beitrag zu 9, 
wenn die Breite des Kontinents nicht unter einigen Tausenden Kilo- 
metern angenommen wird. Außerdem wird der durch Vernachlässi- 
gung dieses Beitrags in dy entstehende Fehler bei der Vergleichung mit 
den beobachteten Störungen Ag dadurch einigermaßen ausgeglichen, 
daß die Normalformel den Kontinentalschwerkräften, abgesehen von 
der Küstennähe, angepaßt ist. 
Die Dichtigkeitsverminderung unterhalb DE beträgt: 
innerhalb HEJG . . . AB-t/(T—t) 
» DHFJ ... AB(t—[y—.a]tanv)/(T—!), 
wenn y den Horizontalabstand der betreffenden Stelle von der parallel 
zur Küste gelegten Vertikalebene P’@ bezeichnet. 
Ein horizontales Massenelement mit dem horizontalen und verti- 
kalen Abstand y und x von P’ und der Dichtigkeit $ gibt auf P’ die 
Vertikalanziehung 
of a a 
x —+yY 
Dieses Differential ist über den Querschnitt PKDFG hinweg zu inte- 
grieren. Da aber $ hierbei mehrere verschiedene Werte hat, so zer- 
fällt das Integral in vier Teile: 
Die Erhebung der Massen auf 
