1242 Sitzung der phys.-math. Classe v. 2. Dec. 1909. — Mitth. v. 18. Nov. 
isoliert, mit welchem die Breitenstörungen erster Ordnung in die Längen- 
störungen zweiter Ordnung eingehen, um mir über eine Behauptung 
von Hansen (I S. 130) ein Urteil zu verschaffen. Er sagt hier: »Die 
gegenseitige Neigung der Bahnen des gestörten und des störenden 
Planeten muß beträchtlich sein, wenn diese Ausdrücke! wesentlich 
merkliche Störungen enthalten sollen. Diese Größen liefern nun in 
das Sinusglied des bei den Argumenten ı, —3 liegenden charakte- 
ristischen Termes einen Betrag von 4", d.h. ein Viertel dieses größten 
Störungskoeffizienten zweiter Ordnung; dieselben erzeugen ferner eine 
säkulare Variation dieses Hauptgliedes im Betrage von 
— 0.31 cos (I, —3), 
welche die Hälfte dieser kräftigen Änderung überhaupt ist, und sie brin- 
gen eine Variation der Exzentrizität von 2'4 im Jahrhundert hervor. « 
Hiernach wird man die Neigung der Bahn der Egeria gegen die 
des Jupiter (15°8) bereits für beträchtlich halten müssen. Diese Glieder 
sind dem Quadrate des Sinus der Neigung proportional. Wieviel be- 
trächtlicher muß ihr Einfluß bei Neigungen wie der der Pallas sein, 
für die auch der Abstand vom Jupiter so viel kleiner ist! 
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von Hansen entlehnt, das integriert für sich nur o’5 in das Haupt- 
glied liefert, also ohne bedeutenden Schaden ganz wegbleiben könnte. 
Der dem Quadrate der Masse proportionale Kosinusterm dieses Gliedes 
allein ist aus 229 Posten gebildet, und offenbar ist der mittlere Fehler 
desselben, da nicht bei allen Posten die fünfte Stelle der Bogensekunde 
garantierbar ist, wegen der Division mit dem Quadrate der kleinen Zahl 
0.04 mit einigen Zehnteln der Sekunde nicht zu hoch veranschlagt. 
Und doch ist dieser Divisor noch nicht als besonders winzig anzu- 
sehen! 
Der Vergleich der von mir erhaltenen, der störenden Masse und 
ihrem Quadrate proportionalen Glieder mit denen Haxsens läßt nur 
in dem Hauptgliede der Längenstörungen eine mehr als 1" betragende 
Abweichung erkennen sowie eine von 0.6 bei (I, —2). Im übrigen 
bleiben dieselben unterhalb 0'5. Diese Differenzen sind nun in der 
Tat nichts anderes als Störungen, die den dritten Potenzen der stö- 
renden Masse proportional sind. Da Hansen nämlich von oskulierenden 
Elementen ausgeht, so findet er weit beträchtlichere Störungen zweiter 
Ordnung. So erhält er mit dem Sinus der exzentrischen Anomalie 
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h 
Für die Störungen zweiter Ordnung habe ich nur das Glied C9 (4) 
u Ur 5 : ; 
; — —-, welche integriert den genannten Einfluß 
! Gemeint ist D = 
cos I cos i 
darstellen. 
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