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H. Kaiser und C. Runge: 



ist, aber ln-i den brechbareren Paaren von der stärkeren Linie nicht mehr 

 getrennt werden kann. 



Die Wellenlänge 2204.73 ist in zwei Paaren aufgeführt. Wir glauben, 

 dafs liier die kleinere Wellenlänge eines Paares und die gröfsere Wellen- 

 länge eines andern schwächeren Paares so nahe zusammenfallen, dafs sie 

 auf unseren Platten nicht mehr getrennt erscheinen. 



Als Mittel der Schwingungsdifferenzen der Paare ergibt sich 112.0 

 und bei allen Paaren mit Ausnahme des zwölften liegt diese Zabl innerhalb 

 der Grenzen, die durch die Beobachtung für die Schwingungsdifferenz ge- 

 funden sind. Bei dem zwölften Paare erklärt sieb indessen die gröfsere 

 Abweichung aus dem Zusammentliefsen der gröfseren Wellenlänge mit der 

 kleineren des vorhergehenden Paares. Alle Paare mit Ausnahme der beiden 

 bei 2426.22, 2419.64 und bei 2231.27, 2225.77 lassen sieh in zwei 

 Serien ordnen, die dasselbe Aussehen gewähren wie alle bisher von uns 

 untersuchten Serien. Das erste, dritte, sechste, neunte und zwölfte Paar 

 gehören einer Reihe an, und die übrigen Paare mit Ausnahme der beiden 

 eben genannten bilden die andere Reihe. Diese Reihe bestellt aus wesent- 

 lich stärkeren, leichter umkehrbaren und mehr verbreiterten Linien als 

 jene. Wir nennen diese Reihe daher nach der Analogie mit den für die 

 Spectren der Alkalien aufgestellten Bezeichnungen die erste Nebenserie, 

 jene die zweite Nebenserie. 1 ) Audi der Unistand, dafs drei von den Paaren 

 der ersten Nebenserie einen schwächern Begleiter haben, entspricht den 

 Beobachtungen, die bei anderen Spectren gemacht sind. Die Differenzen 

 der Schwingungszahlen auf einander folgender Paare der beiden Neben- 

 serien sind: 



') Wir haben das Wort Nebenserie hier ebenso wie bei der Betrachtung der zweiten 

 Mendelej ef'f" sehen Gruppe beibehalten, obgleich es eigentlich nur für die Alkalien einen 

 Sinn hat, wo den Nebenserien Hauptserien gegenüberstehen. 



