512 Gesammtsitzung vom 15. Juni. — Mittheilung vom 8. Juni. 



messen, die rationalen Th eilpunkte auch wohl durch Knotenbestim- 

 mung der Partialtöne gefunden. Soviel über die Beobachtungsmethode. 

 Bevor wir nun zur Betrachtung der gewonnenen Photographien 

 übergehen, wird es zweckmässig sein, vorher an die Vorstellungen 

 zu erinnern, welche man sich nach der üblichen Theorie von der 

 Bewegung gezupfter Saiten gebildet hat. Die Saite stellt in der 

 Anfangslage eine gebrochene gerade Linie APB (Fig. 3) dar. Ver- 

 vollständigen wir die Figur durch die ge- 

 brochene Linie BQA zu einem Parallelogramm, 

 dessen Diagonale AB die Ruhelage der Saite 

 darstellt, so ist diese Fläche das Schwingungs- 

 feld, welches während jeder Periode von der 

 &%■ 3- Saite hin und zurück durchstrichen wird und 



zwar in Form einer sich selbst parallel bleibenden Geraden, deren 

 Richtung bei kleinen Schwingungen (auf welche wir unsere Betrach- 

 tungen beschränken) senkrecht steht auf der Halbirungslinie des 

 Winkels APB. Diese Gerade tritt im Beginn der Bewegung im 

 Punkte P in das Schwingungsfeld ein , durchstreicht dasselbe mit 

 constanter Geschwindigkeit, bis sie in Q dessen Grenze erreicht. 

 Dort aber kehrt dieselbe ohne Aufenthalt um und läuft mit derselben 

 Geschwindigkeit zurück bis P, worauf dasselbe Spiel sich wiederholt. 

 Wir können sagen, die Lage dieser Transversale ist bestimmt durch 

 einen auf ihr gelegenen Punkt, den Leitpunkt, welcher mit constanter 

 Geschwindigkeit den Umfang des Parallelogramms fortdauernd durch- 

 läuft, etwa in der Richtung PA QB PA QB P. Diese Geschwindigkeit 

 ist die Fortpflanzungsgeschwindigkeit a der transversalen Wellen auf 

 der Saite. Die Form der Saite wird in jedem Augenblick zusammen- 

 gesetzt aus der innerhalb des Parallelogramms gelegenen Strecke 

 dieser Transversale und den beiden Strecken des Umfangs, welche 

 von den Schnittpunkten jener Linie nach den festen Saitenenden A 

 und B führen; also hat die Saite nacheinander die Gestalten APB, 

 ATT'B, AXX'B, AYY'B, AQB und ebenso zurück. Daraus kann 

 man leicht herleiten, wie die Schwingungsfigur eines einzelnen Punktes 

 der Saite aussehen wird. Der Punkt X z. B. wird nach Beginn der 

 Saitenbewegung in Ruhe bleiben, bis der Leitpunkt von P bis X 

 gekommen ist, von da, an wird er mit constanter Geschwindigkeit 

 bis Y herabsteigen, während der Leitpunkt den Weg XAY zurück- 

 legt; in Y bleibt der Beobachtungspunkt wieder in Ruhe, bis der 

 Leitpunkt den Weg YQY' durchlaufen hat; darauf setzt er sich mit 

 derselben Geschwindigkeit, mit welcher er abgestiegen war, aufwärts 

 in Bewegung und erreicht, wenn der Leitpunkt in X' angelangt ist, 

 seine ursprüngliche Lage X wieder, um dort zu ruhen, bis der Leit- 



