b50 Gesamihtsitzung vom 6. Juli. 



oder sie durchdringt, dabei entweder ganz in Ruhe 1 »leibend, oder sich 

 zum Theil mit ihnen bewegend, zum Theil ausweichend, nach der Vor- 

 stellung von Fresnel. 



Ich will heut nur das Hauptergebniss meiner letzten Unter- 

 suchung dieser Fragen der Akademie vorlegen, welche unter der 

 Voraussetzung geführt ist, dass der reine Äther in mechanischer 

 Beziehung die Eigenschaften einer reibungslosen, incompressiblen 

 Flüssigkeit habe , dabei aber ganz ohne Beharrungsvermögen sei. Da- 

 nach würden die von Maxwell aufgestellten, und von Hertz durch 

 explicite Einführung der Geschwindigkeitscomponenten vervollständigten 

 Gesetze in der That geeignet sein vollständigen Aufschluss über die 

 Gesetze der im Äther auftretenden Veränderungen und Bewegungen 

 zu gehen, und zwar so, dass die Zusammenfassung der Gesetze der 

 Elektrodynamik unter das Princip der kleinsten Wirkung, welches ich 

 unter dem 12. Mai 1892 der Akademie» vorgelegt habe, ein in sich 

 vollständiges System von Wirkungen und Gegenwirkungen darstellt, 

 und keiner weiteren Ergänzungen bedarf, als der Einführung der 

 Hypothese der Incompressibilität. Diese kann einfach dadurch ge- 

 wonnen werden, dadurch dass man der dort als elektrokin et i sches 

 Potential bezeichneten Grösse $ noch ein. eine willkürliche Function 

 der Coordinaten S als Factor enthaltendes Integral hinzufügt, nämlich 



s 



vol dp vy 

 I — -\ _ 



dx ' dy dz 



• dx - dy • dz , 



welches für jede Bewegung einer incompressiblen Flüssigkeit, bei der 

 überall und immer 



da ?/3 dy ) 



dx dy dz ) 



bleibt, den Werth von 4> nicht ändert. 



Wir werden im reinen Äther keine elektrischen oder magnetischen 

 Dichtigkeiten er und r haben können, und haben also für die nur 

 Äther enthaltenden Theile des Raumes in den Bezeichnungen meiner 

 citirten Abhandlung zu setzen: 



iT> 



-?5 h -o h ^s~ — ° l ' 



vx cy dz ) 



d%_ , m 391 _ j h 



dx dy dz ) 



Die elektrischen Momente 3E, ^), 3 werden in allen Theilen des 

 Ätherraumes die constante Beziehung zu den Kraftcomponenten X, Y, Z 

 haben: 



