v. Hf.lmholtz : Bewegungen reinen Äthers, G5o 



Die Gleichungen 2 a ergeben nunmehr 



/( „ dM Tr dN mr dZ , T dV ) 



H = Alz-— Y — — + M-— N—j-l 



( dt dt dt dt ) 



( $ r// ^ ^ ) . • 



, ( T7 dL x . dM T dY „ dX | \ 



Z = A 7— — — A.— - + £•— ; M-—T-1 



( dt dt d/ dt ) 



Wenn wir für die mit — bezeichneten Differentialquotienten ihre 



in 4 und 4 a angegebenen Werthe setzen und zur Abkürzung die Be- 

 zeichnungen einführen. 



«J3 = Z-M-Y-N ) 



= X-N-Z-L [ 5' 



*R = Y-L-X-M 



so ist zu bemerken, dass die Grössen *p, 0, SR den Componenten der 

 Geschwindigkeiten proportional sind, mit der die elektromagnetische 

 Energie durch den Raum des ruhenden Äthers strömt. Wenn der 

 Äther leer ist und ruht, und also die et = ß = y = o sind, reduciren 

 sich die Werthe der ponderomotorisehen Kräfte aus den Gleichungen 

 (5) auf die einfacheren Werthe 



dt 



dt 



Also nur, wenn die Elektricitätsverth eilung von der Art ist, dass sie 

 im ruhenden Äther ein Strömen der Energie hervorbringen würde, 

 und zwar nur während der Strom der Energie in der Zeit steigt 

 oder nachlässt, sind ponderomotorische Kräfte im Äther vorhanden, 

 die durch die Incompressibilität desselben nicht aulgehoben werden 

 können, und den Äther selbst in Bewegung setzen müssen. Be- 

 kanntlich ziehen die Phasen der elektromagnetischen Spannungen dabei 

 mit Lichtgeschwindigkeit fort. Da der Regel nach die ^3 , , dl Grössen 

 zweiten Grades und bei regelmässigen Lichtoscillationen verschwindend 

 klein sind, übrigens auch nur eine halb so lange Schwingungsdauer 

 haben als die elektrischen und magnetischen Momente, so sind im All- 

 gemeinen die Kräfte, die daraus entspringen, verschwindend kleine 

 Grössen zweiter Ordnung. 



