656 Gesammtsttzung vom (>. Juli. 



Bestimmt, wenn die Grössen ihrer Resultante in allen Punkten der 

 Anfangsebene # = Const. gegeben sind. 



Dies ergiebt noch eine zweite willkürlich zu wählende Function. 

 die in dem allgemeinen Integrale vorkommt. 



Das vollständige Integral der Gleichungen 6 ist, da diese 

 Gleichungen nach a, /3, y und P linear sind, bekanntlich zusammen- 

 zusetzen aus irgend einem einzelnen Integrale jenes Gleichungssystems 

 und dem allgemeinen Integrale derselben Gleichungen, welches sie 

 ergeben, nachdem man darin 



353 __ ao _ m _ 



dl dt dt 



gesetzt hat. Unter dieser Bedingung folgt: 



dP n dP dP 



et • -r h A3 • -k, V 7 " T" — ° 



o* oy dz 



d. h. die Stromlinien verlaufen unter der letztgenannten Annahme 

 längs der Flächen P = Const. 



Ferner sagt die entsprechend reducirte Gleichung 6 a dann aus. 

 dass auch die Linien, deren Elemente sich verhalten wie 



(30_3R\ /Ml m /35 30\ , 



V (1 - 9y/'\3* 3s/ \By 3#/ \ 



längs derselben Mächen 7 J = Const. verlaufen. 



Die obigen Betrachtungen zeigen, dass in das allgemeine Integral 



zwei in Flächen und nach der Zeit willkCihrliche Functionen eintreten. 



nämlich P und j/V -f- ß 2 + y 2 . Sollte der Äther an der Grenze den 

 ponderablen Körpern unverrückbar anhaften, so müssten es drei sein. 

 nämlich oc, (o, y. Der Äther wird also unter Umständen an der 

 Grenzfläche gleiten müssen. In dem man solche Gleitungen als einen 

 sehr jähen Übergang zwischen verschiedenen Werthen tangentialer 

 Geschwindigkeiten betrachtet, werden in der Grenzschicht noch dem 

 entsprechende elektrische und magnetische Kräfte entstehen können, 

 mit entsprechend jähen Unterschieden der tangentialen Componenten 

 dieser Kräfte. 



Eine Reihe von Beispielen , die das Verhalten des Äthers in der 

 Umgebung elektrisch und magnetisch polarisirter Körper wie es aus 

 diesen Gleichungen folgt, erkennen lassen, behalte ich mir vor in 

 späteren Aufsätzen zu geben. 



