K. E. F. Schmidt: Die elliptische Polarisation im retlectirten Lichte. 1043 



schichten bisher fehlt, so glaubte ich zunächst mein Augenmerk auf 

 diese Fragen richten zu müssen. 



Bevor ich hierauf eingehe, beschreibe ich zunächst die Methode, 

 mit Hülfe deren ich die später mitzutheilenden Resultate gewonnen habe. 



Um die Erscheinung für verschiedene Farben studiren zu können, 

 habe ich bei meinen Untersuchungen nicht wie früher den Babinet- 

 schen Compensator, sondern folgende Anordnung verwendet. 



a Photographisehe Platte, b Linse, c Prismensatz ä vision directe. 

 > d Analysator, e Quarzplatte. / Polarisator. \ 



v^ g Collimator. h Spalt, i Spiegel. 





Auf den Spalt des Collimators wurde das Licht des elektrischen 

 Kohlenbogens projicirt, und die durch die Objectivlinse parallel aus- 

 tretenden Strahlen wurden durch den Polarisator polarisirt. So trafen 

 sie den Spiegel und giengen, von ihm reflectirt, durch eine Quarzplatte, 

 welche, parallel zur optischen Axe geschliffen, eine Dicke von o mm 4887 

 hatte, und mit ihrer Axe senkrecht zur Einfallsebene des Lichtes stand. 

 Die Lichtstrahlen trafen dann den Analysator und wurden darauf, durch 

 einen Prismensatz ä vision directe spectral zerlegt, zur Linse der photo- 

 graphischen Camera geleitet, um schliesslich auf der im Focus der Linse 

 befindlichen photographischen Platte aufgefangen zu werden. 



Der Analysator stand bei den Beobachtungen an Glasspiegeln stets 

 mit seinem Hauptschnitt unter 45 gegen die Einfallsebene des Lichtes, 

 und der Polarisator wurde stets in eine Stellung gebracht, dass die 

 im Spectrum durch die Quarzplatte erzeugten Interferenzstreifen scharf 

 und dunkel erschienen. Die zur Beobachtung gelangenden Interferenz- 

 streifen lagen bei den Wellenlägen 4390.8 und 4803.7 (ANGSTRÖM'sche 

 Einheiten) und entsprechen einem Gangunterschiede von 2I / 2 bez. l 9/ 2 

 Wellenlängen. Jede neu auftretende Phasendifferenz der senkrecht gegen 

 die parallel zur Einfallsebene polarisirten Componente musste sich dann 

 in einer Verschiebung dieser Streifen zeigen und eine Verzögerung der 

 beiden Componenten ein Wandern nach dem rothen, eine Beschleunigung 

 ein Wandern nach dem blauen Ende des Spectrums zur Folge haben. 

 Diese Verschiebungen wurden mit einem besondern Messapparate er- 

 , mittelt und daraus die durch Reflexion eingetretene Phasenverzögerung 

 in Wellenlängen berechnet. 



