Zur Theorie der atinosiihiirisclien Polarisation. 39 



b) Polarisationserscheinimgen einer Halbkugelschale 

 von kleinem Radius bei variabler Sonnenhöhe. 



Die bisherigen Eedmiingen bezogen sich auf d(>n Fall, daß die 

 Sonne am Horizont stand. Wir führen jetzt eine variable Sonnenhöhe 

 ein, beschränken nns aber auf die Untersuchung der Polarisation des 

 Sonnenvertikals. 



Da die Ebene des Sonnenvertikals eine S3innietrieebene ist, so dürfen 

 wir von vornherein voraussetzen, daß die Polarisationsebeno innerhall) 

 des Sonnenvertikals eine horizontale oder vertikale Lage hat. Die Licht- 



Fiir. 12. 



Schwingungen des diffundierten Lichtes finden demgemäß nur innerhalb 

 der Ebene des Sonnenvertikals bzw. senkrecht dazu statt. 



Die Partikel T befinde sich von O aus gesehen in der Höhe h (Figur 13) 

 im Sonnenvertikal, q sei wieder die Entfernung des Teilchens von o. 

 I'wird zum Nullpunkt zweier rechtwinkliger Koordinatensysteme gemacht, 

 von denen das eine, das ./-, //'-, /-System, feststeht. Die .i'-Richtung ist 

 parallel der Zenitrichtung. während die ./'-Achse in die Ebene des Sonnen- 

 vertikals hineinfällt. Das andere Koordinatensystem, das x-. ij-, ^-System, 

 ist um die //-Achse drehbar zu denken, so daß die y-Achse stets mit der 

 //'-Achse zusammenfällt. Parallel der ./'-Achse fallen die Sonnenstrahlen 

 ein. Die Sonnenhöhe ö ist folglich der Winkel zwischen ./•- nnd Ä;'-Achse. 



Der parallel der ./-Achse einfallende, natüiliche Sonnenstrahl wird 

 in z\v,ei totnl polarisierte Lichtstrahlen zerlegt, von denen der ein(> die 

 Partikel T in eine Schwingung ])arallel der ,.--Aclis(\ der andei'o in eine 



