Zur Theorie der atmosphärischen Polarisation. 43 



cos t'O] ^iiH (Ir (K difi. 



r . V' 





(^ = -^ I I I C'-q [1 — sinH'' sin^^ — (cosCsint)' -|- siiiC cosc) cos'/')- sin^t/^- 

 ' ' ' sin^C]sinC^/rr?Cf^«/^ 40) 



Beschränken wir nns wiederum auf den Fall, daß q klein ist. so erhalten 

 wir nach Integration über i/' von </^ = bis </' = 2rT: 



r s 



L = j^ i' ic'^q' [2 sin^J sinC -h (l + 7 sin-^t) — 10 sin^ 

 + (1 — 81 sin- ö + 8| mi'd) sin-^Cl ^/^ 



M=jj r fc- y' [(2 sin- 6 — 2 sin^d) sinC + (1 — 9 sin-^' -f 10 sin*ö) sin^C 



■ ~ (t ~ '^^ ^"^'"^ + ^5 ^"^*'^) ^"^'^^ ^^'' '^^- 



.Y= '^ffc'V/ [2sin'*^ cos^' sinC + (3 cos'(5 sin^ — 7sin=^(5 cos(5) sin^'C 

 + (5 sin^(3' cos (5 — 3| co^^ö sin (J) sin^£] dr dX>. 



r ■> 



Q = ^ r ^6'^/' [2 sinC — (1 + sinM) sin^'C + (h sin^^ - j^-) sin^C] dr J^ 

 / J J \ 4 / ^^^ 



AVählen wir analog- Früherem q sehr klein, so dürfen 



f^ " ^ 



JJc'-r/ sin^/yw/t, J J C'^/ sin^'C f/r </C, J Jc'^r/' sin-'^/>w/C 



als Konstante betrachtet werden und sind nach dem auf Seite 29 — oO 

 angeführten Verfahren auszuwerten. Bei Benutzung Aon 29) erhält man 

 folgende \A'erte für L, M, N, Q: 



L = Ar (0.50155 — 0.29986 sin- (3 + 0. 10992 sin*(3). 



ri" ' 



M = ^ (0.07814 + 0.06708 mi'd — 0. 10992 mi^d). , ,, 



TT ■^^1 



X = —\ (0.01859 sin^d cos(i" + 0.12851 cos^M" m\d). 



= ^ (0.26877 + 0.04284 sin^c)). 



Addiert man noch die Intensitäten der durch einnuilige und zwei- 

 malige Diffusion hervorgernfenen Strahlimg, so entstehen die Gleichungen: 



i^ = ;/ + ;,2 ^ _^^_ [, ^ ^ 2v.T^^) cos- {1> T f^") + M^- sin' {h T ö) 



+ .Y7r-sin[2(//=Ff3)]]. 43) 



Q f. 



worin L. M, y. (^ die I Bedeutung 42) haben. 



