Zur Theurie der atiuusphäriscbeii Polarisation. 55 



läuft. ^>'en(let man sich von dieser Stellung- aus dem Sonnenvertikal zu. 

 so nähert sich die Unterbrechung'sstelle dem Horizont. Im Sonnenvertikal 

 liegt sie am Horizont selbst. 



Die Entstehung- dieses Phänomens ist auf die Reflexion des Himmels- 

 lichtes an der Wasseroberfläche zurückzuführen. 



Jeder Lichtstrahl wird bekanntlich durch Reflexion im allgemeinen 

 in seinem Polarisationszustand geändert. Ist die reflektierende Trennungs- 

 fläche der beiden Medien eine Ebene, so gelten die von Fresnel auf- 

 gestellten Formeln 



., . sin^(« — ß) 



sur [r< + ß) 



Im Savartschen Polariskop ti-itt bei vertikal g-ehaltenen Interferenzfransen 

 Streifenunterbrechung ein. falls die Polarisationsebene mit der Vertikal- 

 ebene (b>n Winkel V einschließt. Wie aus dei- Amnerkung auf S. 17 her- 



vorgeht ist dazu ni'itig, daß die in der Vertikalebene schwingende Komponente 

 gleich dei- horizontalen wird. Das Zustaiid(>konnnen der Umkehrzonc^ 

 auf dem Wass(>r ist demnach an die Bedingung /.' — /^ geknüpft. Nach 

 51) ist diese Gleichung identisch mit 



/, (^1 - B) = /o (A + J>), 

 worin 



A = COS'« cos^/? -f sin'« Airß 

 i?= 2 sin« cos a siuy^ cos/? sind. 



TT 



Der "Winkel « läßt sich durch -- — // ersetzen, wenn // ihc Hciiie 



der im Wasser gespiegelten Himmelsstelle ist. ß ist durch den Bi-echungs- 

 index r und durch h mit Hilfe des Snellius sehen Brechungsgesetzes aus- 

 drückbar. Es ist 



Hinß = - - cos//, cos/J = — Y^v' — cos^A . 

 Diese ^\'erte in die Gleichungen für A und JJ eingesetzt, ergibt 



A = ^ (1 -f (V- — 3) sin'//, -I- 2 sin' //) 



,_^ ^_ 5-" 



_ß = - „ sin// cos-// y r^ — cos^//. . 



Nehmen wir an, daß bei geeigneter Wahl von /, ///, n 32) den Polarisations- 

 zustand des Hinnnelslichtes in <>-enügend(n- \\eise auszudriicken vermag. 



