2(5 Franz Ahlgriiimi. 



c. 



a) Polarisationserscheinungen einer Halbkugelschale 

 von kleinem Radius bei der Sonnenhöhe 0\ 



Im folgenden wird auf (Irimdlag-e des Eayleigiisclien Gesetzes sowie 

 unter Berücksichtigung der primären und sekundären auf die gesamte 

 Atmosphäre erstreckten Diffusion der Polarisationszustand berechnet, in 

 'welchen die unterste dem p]rdboden anfliegende Luftschicht gerät. In 

 dem Kapitel C, a wird dieser Polarisationszustand berechnet für die Sonnen- 

 höhe Null, in dem Kapitel C,b für beliebige Sonnenhöhe. Dieser für die 

 unterste Atmosphärenschicht berechnete Polarisntionszustand oder mit 

 andern A^'orten die Polarisation einer Halbkugel aou kleinem Eadius q 

 wird alsdann verglichen mit dem wahren Polarisationszustand der ganzen 

 Atmosphäre. Unter Heranziehung bekannter und eigener Beobachtungen 

 ergibt sich eine sehr bemerkenswerte Übereinstimmung, welche so weit 

 geht, daß sich auch verwickelte Vorgänge, wie z. B. die Polarisation des 

 an Wasserflächen gespiegelten Himmels mittels der gegebenen Formeln 

 berechnen lassen. 



Späterer Forschung muß die Untersuchung vorbehalten bleiben, 

 inwieweit jene Übereinstimmung eine naturgemäß notwendige ist. 



Betreffs der Polarisation der in konstanter Entfernung von befind- 

 lichen T bleiben, soweit die infolge einmaliger Diffusion vorhandene 

 Strahlung in Betracht kommt, die Gleichungen 6 a), b) auf Seite 16 bestehen. 

 Sie lauten : 



B 



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P^l 



[cos"/; cos-i> + (sin^ cosc/ -|- cos .V' siuf/ sinAj"j. 



16) 



•/a = ~-^u [cosV; sin"^' + (cosi> cosf/ — sin ^ siny sin//)-] 



Q 



•'X- 



Zur Ermittlung der Intensitäten des zweimal diffundierten Lichtes 

 gehe man von dem Schema 8) auf Seite 21 aus. In diesem Schema sind die 

 Amplituden der in Eichtung der x-, /j-, 2-Achse erfolgenden Schwingungen 

 des durch T' sekmidär beeinflußten Partikels T enthalten. Um die Am- 

 plituden der in Eichtung TI^ (Figur 5) erfolgenden Lichtschwingungen 

 des zweimal diffinulierten Lichtes zu erhalten, werden die im Schema 8 

 verzeichneten Amplituden mit cos iiT;r bzw. cos 7, 7'// bzw. cosiiI> zu 

 multiplizieren sein. Man erhält alsdann folgendes Schema: 



