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Da jedoch die zweimalige Diffusion eine in der Eichtuug- der 

 :c-Achse erfolgende Schwingung hervorbringt, so wird die Vollständigkeit 

 der infolge einmaliger Diffusion vorhandenen Polarisation gestört. 



Für die in der Nähe der Sonne bzw. am Gegenpunkt der Sonne 

 vorhandene Polarisation ist das Verhalten der y- zur ,i-Komponente von 

 Bedeutung. 



Die Kurven f^ (D imd yit (t) schneiden sich im Intervalle C = bis 



TT 



L' = ^, SO daß für ^ == « f., (<•<) = J\ («) wird. 

 Wie man sich leicht überzeugt, ist 



l.f\(^)äl = J/,(Dra' 



und folglich 



J[ß2 <b) -A (Hl dt = Jlfl (D —ß> (DJ rrc 13) 



oder indem man die Integrale in Summanden auflöst 



TT 



a 2 



yL /2 cc) -A (Dj ^c = ^;, in -A (CO] ^/c. 14) 



Die Differenzen ./o (D — ./ä (L'') auf der linken und ./ä (D — ./ä (t') 

 auf der rechten Seite von 14) sind positiv. 



Nimmt C^ g' mit der Erhebung über dem Erdboden ab'), so nimmt 

 C'-^q' innerhalb der Kugelschale mit wachsendem t zu. 



Multipliziert man also die einzelnen Summanden in 14) mit C'uj', 

 SO ergibt sich 



TT 



a . ^ 



yC'g' [./, (r ) -fs iV)] n <^'q' ih Cn ~./2 (r I] ./s, 15) 



da C^q' für jedes L' >■ « größer ist als für jedes ^ < «• 



') Die luteusität iles diffusen Lichtes, ausgehend von eiueni Voluniclenieut des Kegels, 

 in dem sich T hefiudet und an dessen Spitze liegt, ist proportional B^ <[. Da die 

 Durchsichtigkeit der Atmosphäre mit der Erheoung über dem Erdboden zunimmt 

 (SchlagiutAveit, l'ntersuch. üb. d. phys. Geogr. d. Alpen, Leipzig 1850, p. 458), so muß, 

 wenn anders mau nicht überhaupt die Anwendbarkeit des I! ayleighschen (icsetzes auf 

 die Atniosphäre in Al)r(!de, stellt, dei' Faktor B- q mit der Eihebung übei' dem Erdboden 

 kleiner werden, weil nudi (ileichuni^- ,'3) nur dann eine Zuualnne dei' l)urrhsichtigkeit 

 eintritt, wenn />- 7 abiiiiunit. 



