Zur Theorie der atniospliärisclien l'olarisatioii. ■ 23 



die dem Beobachter iiäclistgeleg-eiieii Teilclieu die größte Rolle spieleu^. 

 Nehmen wir eine besonders durchsichtige Atmosphäre an. indem wir 

 100 km als die Grenze der Fernsicht festsetzen, so erreicht ;' für ein 

 in dieser Entfernung befindliches T noch nicht den Wert 1°. Demgemäß 

 dürfte die Vernachlässigung, die man begeht, indem man hier überhaupt 

 von der Erdkrümraung absieht, als unbedeutend anzusehen sein. 



Setzen wir daher durchweg ;' = 0, so ist C^q außer von q und r. 

 die für ein und dieselbe Kugelschale konstant sind, lediglich von L" abhängig. 



Multipliziert man 10) mit q äv' und integriert über </' von bis 

 2 TT, SO erhält man 



a) ACWfx^dt 



b) ACY/2(r)f/b IIb) 

 d) AC'q'f,{t)cK 



worin /i (C.) und/i, (i) die aus IIa) hervorgehenden Bedeutungen zukommen, 

 während 



fz (i) = sin^C + sin^t^ 



rr 



ist. Für das hier in Betracht kommende Intervall s = bis t = -^ 



wird stets fi (t) < fs (.D- Demgemäß ist, wie auch (^'-q' innerhalb der 

 Kugelschale variieren mag, 



Äjc'q'f,{j;)d^ < Ajc'q'fsiOdt. 12b) 



Ungleichung 12b) gilt für jede Halbkugelschale r = const. 



Das Verhältnis der a-Komponente zur e-Komponente ist für die in 

 der Eichtung nach .V und -S' vorhandene Polarisation ausschlaggebend. 

 Ungleichung 12b) besagt demnach, daß die in horizontaler, zum Sonnen- 

 vertikal senkrechter Eichtung gelegenen T, soweit sie für die in dieser 

 Richtung erfolgende Lichtzerstreuung in Betracht kommen, negativ 

 polarisiert erscheinen. 



Faßt man die bisherigen Ergebnisse zusammen, so erkennt man 

 folgendes: 



Das aus dem Zenit bzw. aus X und S herkommende zweimal 

 diffundierte Licht ist gleichartig polarisiert wie das durch einmalige 

 Diffusion in diesen Richtungen hervorgerufene. 



') Erscheinen zwei horizuntalc J.uftkei^el, an deren Spitze sich die Pupille befindet 

 und von denen der eine duicli ein am Horizont liegendes (misichtbares) Gebirg-e begrenzt 

 ist, während der andere ins Unendliche verläiü't, gleich liell, so ist man berechtigt, 

 anzunehmen, daß den. über das Gebirge hinausliegenden Teilchen für die Liclitdiffusion 

 n (J keine l?edentunii' mehr zukommt. 



