Zuv Thedvie der atinospliürischeu rolarisation. 



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Für (li(^ zum Soiiueinertikal sonkreclite Ebene ergibt sicli P = 1. 

 Senkr(^elil zu den SoniKMisIrnlilen ist die i^rdari^^ation überall voll- 

 stündig. 



Z w e i m a 1 i g e D i f f ii s i o n. 



Analüg dem Sor et sehen Verfahren läßt sich zunächst ein wenn 

 auch lückenhaftes Bild von der Verteilung der durch zweimalige Diffusion 

 liervorgerufenen Pohrrisation gewinnen. 



Figur 5. Man lenke sein Augenmerk wieder auf die Partikel T in 

 der Entfernung q von 0, von der Höhe // und dem Azimut (j . Um T als 

 jMittelpunkt denke man sich eine Kugelschale vom Kadius /• und der 

 Dicke (h- konstruiert. T sei wiedei'um der Nullpunkt eines rechtwinkligen 

 Koordinatensystems. 



Fio-. 4. 



V\'\v greifen eine innerhalb der Kugelschale befindliche I'artikel T' 

 heraus. Die durch T' und die »Achse gelegte Ebene sei zu der .r //-Ebene 

 um den Winkel £ geneigt. 



Die //.s'-Ebene schneide diese Ebene in der Geraden TF. Die ./-Achse 

 bilde ferner mit TT' (= /) den Winkel //. Die Eage von T' in bezug 

 auf T ist dann bestimmt durch die Größen r. >/, e. 



Den natürlichen, parallel der ./-Achse verlaufenden Sonnenstrahl, 

 welcher T' trifft, ersetze man wieder durch zwei inktdiärente. vollständig 

 l)olarisierte Lichtstrahlen und denke sich T' unter ihrer Einwirkung in 

 Schwingungen versetzt. Die Schwingungen von T' mögen das eine Miü 

 parallel TF. das andere :\Ial i)arallel TG (senkrecht auf TF) erfolgen. 



Die parallel T(r vor sich gehende Schwingung verläuft iiuierhalb 

 einer zu TT' senkrechten Ebene, die parallel TF vor sich gehende 

 erfolgt unter dem ^^'inkel /; zu dieser Ebene. 



