Zur Tlieorie der iitiniisi)liarisclu"'n Polavisatinii. 13 



niitiM- der Voraussetzung", daü die Jiiteusität des Einfallstrahls aleieli 1 

 ist. Es soll die Energie der von der Partikel T ausgehenden, gesamten 

 diffusen Strahlung berechnet werden. Zu diesem Zwecke ist eine Inte- 

 gration des obigen Ausdrucks iibiM' die im Abstände q um T konstruierte 

 Ivugelobertläche vorzunehmen. Sämtliche diffundiei'te Strahlen, deren 

 Richtung mit der Schwingungsrichtung des Einfallstrahls den AMnkel .'/ 

 einschließen, haben diesell)e Intensität, folglich ist die Energie derjenigen 

 diffundierten Strahlen, welche von der Elementai'kugel/one vom Elächen- 

 inhalt '2q- rr miihlO- umfaßt werden 



2/r 7^- 



Die (Tesamteneru'ie ist also 



sin-'.'/r/,'/. 



Ist die Intimsität di^s Eintallstrahls niclit gleich 1. sondern gleich /, si) 

 Aväre die (lesamtenergie 



Diiichdringt nunmehr der Primärstrahl ein trübes .Medium von der Schicht- 

 (h'cke (Iq und ist (/ die Anzahl (bn- Teilchen ])ro Yolumeneinheit, so 

 werden pro Flächeneinheit q-do Teilchen von (bnn einfallenden Lichte 

 getroffen. Diese q-dQ Teilchen senden nach allen Richtungen diffuses 

 Jiicht ^■on der (Tesamtenergie 



~~ JdQ. 



3A' 



Obiger Energiebetrag geht gleichzeitig der Einfallstrahlung verloren. 

 lU'zeichnen wir den \'erlust der Einfallstrahlung mit dl, so bedeutet 



dl = — o;4 J''(> ^) 



die pro Flächeneinheit einer senkrecht bestrahlten Mäche auf dem AVege 

 do durch das trübe ^Fedium veilorengegangene Intensität der Einfall- 

 strahluns'l. 



1) Ist die TfiU'lifiidiclite und der Faktor P, diinli das i^aiizf trübe Mi'diiiiii liiii- 

 durrli konstant, so (ü'yüd dir Iiiteii'ratioii von 3) 



7 = io e-'^'. 4) 



worin £ = — '—TT'^' ^" setzen ist. s hezidclniet den t'Atinktionskoi'flizicnti'H. 

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