j^2 Franz Alügriiiiui. 



T bedeutet das Volumen der Partikel. / die ^\\^lleiilänge des 

 Lichtes, /,• die Dielektrizitätskonstante der Partikel. Jl; die Änderung- der 

 Dielektrizitätskonstanten von der Partikel zu seiner Umgebung-, !)■ schließ- 

 lich den "Winkel, den der diffundierte Strahl mit der »-Achse einschließt. 



Die Intensität des diffundierten Strahles ist. wie obige Gleichung- 1) 

 lehrt, umgekehrt pi'oportional der vierten Potenz der Wellenlänge. Daraus 

 kann die blaue Fai'be des Himmels erklärt werden. 



Die Intensität des diffundierten Strahles vei-hält sicli ferner pro- 

 portional dem ins Quadrat genommenen Siiuis des "Winkels, den di(^ 

 Schwingung-srichtung des Einfallstrahls mit der Ilichtung- des diffundierten 

 Strahles einschließt. 



Schließlich ist die Intensität umgekehrt ])roportional dem Quadrat der 

 Entfernung. Hierin verhält sich also die Partikel wie eine neue Lichtquelle. 



Die Schwingungen im diffundierten Strahl erfolgen senkrecht zu 

 OT innerhalb der Ebene OTz d. i. parallel F(j. ^\i\\\ kann daher auch 

 Gleichung- 1) wie folgt schi'eibcn: 



wenn man mit e die Neigung- der Schwingungsrichtung des Primärstrahls 

 zu einer senkrecht durch OT gelegten Ebene bezeichnet. In dieser Form 

 läßt sich das Rayleighsche Diffusionsgesetz mit der Soretschen Voi-- 

 stellung von der schwingenden Partikel verbinden. 



Man denke sich nämlich nach Soret\) die Partikel T in der gleichen 

 Schwingung begriffen wie das auf sie fallende Licht, d. i. in Richtung der 

 ,i-Achse: dann kann im diffiuidierten Strahl TO, da die Lichtschwingungen 

 senkrecht zum Strahl erfolgen, nur diejenige Komponente der Primär- 

 schwingung vorhanden sein, die seuki'echt zu I'O gerichtet ist. Die Am- 

 plitude der Schwingung des diffundierten Strahls nmii also proportional cos f. 

 die Intensität proportional cos-f sein, wie es in der Tat Gleichung 2) verlangt. 



Im folgenden wird die Soretsclie Vorstellung beibehalten werden. 



b) Berechnung der Extinktion innerhalb eines trüben 

 Mediums nach Rayleigh-i. 



Nach 1) ist die Intensität des au T diffundierten Lichtes 



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^) Exuer stellt sich wie Soret ebenfalls ilie Paitikel in Sfluving'un,i;en begTiffen vor. 



-) Sielie Pernter-Exner, Meteor. Ojit. IV. ALsclin. ]). r)S4— 085: siehe ferner die 

 Anwendung- der Kayleiglisclien Theorie zur Jkre(_diniing dei' Hinumlslndliokeit durch 

 Exner, ibid. p. 727- T.".?, sowie H. IJorchardt (-"^clnift. d. naiurw. Vci'. für Sclileswig- 

 Holstein 14 Heft 2), Zur Tlieoric der Hinimelslielliskeit. 



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