168 FÜRST B. GALITZIN UND J. WILIP, 
aus der Tabelle III abgeleitet ist, so erkennen wir, dass die einzelnen 
Werthe von x, welche derselben Temperatur und dem Drucke der gesättigten 
Dämpfe entsprechen, im Allgemeinen ganz gut übereinstimmen und als 
unabhängig vom gesammten, vom Aether eingenommenen Volumen » sich 
erweisen. 
Wenn man die Schichten ordentlich durchmischt, so ist keine systema- 
tische Änderung von x in den verschiedenen Schichten zu erkennen. Eine 
Ausnahme trifft vielleicht zu bei Temperaturen, welche sehr nahe bei der 
kritischen liegen, etwa von 193855 C. an. In diesem Falle scheint x in den 
untersten Schichten etwas grösser zu sein. 
Die in den Tabellen I und II enthaltenen Zahlen, die den Beobachtun- 
gen mit einem gewöhnlichen Rohr entsprechen, stimmen nicht mehr so gut 
überein, was auch a priori zu erwarten war. 
Ehe wir zur Discussion der anderen Tabellen übergehen, wollen wir 
noch folgende Frage berühren. 
Bekanntlich wird die Beziehung zwischen dem Brechungsexponenten 
und der Substanzdichte à = _ sehr gut durch die Lorentz’sche Formel 
—. -v = С (Constans) wiedergegeben und dieses gleichzeitig für den flüs- 
sigen, so wie auch für den gasförmigen Aggregatzustand. Nun liefern unsere 
Beobachtungen ein ziemlich reiches Material, welches zur Berechnung der 
Constanten C der Lorentz’schen Formel verwendet werden kann. Dies 
haben wir auch gethan und die Resultate dieser Rechnungen in der fol- 
genden Tabelle XII zusammengestellt, wobei wir die verschiedenen Werthe 
der Substanzdichte entweder aus unseren eigenen Beobachtungen (den gleich- 
zeitig und früher ausgeführten) entnommen haben, oder, für Temperaturen, 
bei welchen unsere eigenen Beobachtungen fehlten, die Zahlen von Ramsay 
und Young!) benutzt haben ?). 
1) Phil. Trans. Vol. 178. A. (1887). 
2) Die Zahlen der Tabelle X sind wegen der Unsicherheit derselben weggelassen. 
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