172 FÜRST B. GALITZIN UND J. WILIP, 
Es ist für das Lithium-Licht!) bei: 
Cf Са 
$ = 10° 0,3010 t = 100° 0,3054 
{= 20°  0,3012 
Die Übereinstimmung der Werthe von C ist eine ausserordentlich 
gute?) und beweist, in welchem weiten Temperaturbereich die Lorentz’sche 
Formel ihre Gültigkeit behält. 
Wenden wir uns jetzt zu denjenigen Beobachtungen, welche ohne Mit- 
wirkung des electromagnetischen Rührers im Versuchsrohr selbst ausgeführt 
worden sind. (Vierte und fünfte Versuchsreihe; Tabellen IV, VII und V). 
Betrachtet man die Zahlen der Tabelle IV näher, so sieht man sofort, 
dass für niedrigere Temperaturen keine systematische Änderung von x 
mit der Höhe zu erkennen ist, deshalb wurden auch für diese Temperaturen 
die mittleren Werthe von x gebildet. (Siehe Tabellen VII und IX). Von der 
Temperatur 191,°7 C. ab verhält sich aber die Sache anders. Es ist 
deutlich zu erkennen, dass in den untersten Schichten der Substanz im Ver- 
suchsrohr der Brechungsexponent grösser ausfällt und dies sowohl für den 
flüssigen, als auch für den dampfförmigen Theil, und zwar nicht nur für 
Temperaturen, welche unterhalb der kritischen liegen, sondern auch für 
diejenigen, welche die kritische um einige Grade übersteigen. Die Differen- 
zen sind zuweilen sehr gross und können unmöglich auf Beobachtungsfehler 
zurückgeführt werden. (Man betrachte näher die Tabelle VII). So z. B. die 
Differenz von & unten und oben bei 191,768 С. für die Dampfphase beträgt 
0,007, bei 193,°30 — 0,008, für die flüssige Phase bei 193,24 — 0,006 
bis 0,009. Bei Temperaturen oberhalb der kritischen, wo also die Substanz 
nur eine einzige Dichte und folglich einen einzigen Brechungsexponenten 
haben müsste, sind die Differenzen in den Werthen von 2 noch bedeutend 
grösser: bei 193,°95 С. — 0,057, bei 194,80 — 0,036, bei 196,63 — 
0,029 und sogar bei 198589, also 5° oberhalb der kritischen Temperatur, 
noch 0,018! 
Ähnliche grosse Änderungen von æ ergeben sich ebenfalls aus der 
Tabelle V. 
Es folgt also aus der Betrachtung dieser Tabellen, dass bei Tempera- 
turen, welche nahe bei der kritischen liegen, die Substanzdichte nach 
unten zu wächst. Die Beobachtungen oberhalb der kritischen Temperatur 
1) Siehe Wiedemann’s Annalen 11, p. 93—95, (1880). 
2) Zufälliger Weise fällt das Mittel aus diesen drei Zahlen mit dem früher angegebenen 
Werth von C genau zusammen. 
Физ.-Мат. стр. 134. 56 
