UNTERSUCHUNGEN ÜBER DAS BRECHUNGSVERHÄLTNISS DES ARTHYLAETHERS ETC. 173 
weisen noch auf einen anderen, interessanten Umstand hin. Betrachtet man 
näher die Stelle, an welcher der Meniscus beim Durchgang durch den kriti- 
schen Punkt verschwunden ist, so scheint die plötzliche grosse Änderung der 
Substanzdichte an dieser Stelle darauf hinzuweisen, dass auch oberhalb der 
kritischen Temperatur die flüssige Phase bestehen kann, wenigstens ent- 
sprechen die gefundenen Werthe der Brechungsexponenten vollständig dem 
flüssigen Zustand. Dies ist besonders gut zu erkennen aus den Beobachtun- 
gen bei 193589; 193,95; 194,80 und 194563 С. (Tabelle VII). Diese Er- 
scheinung ist einer Verdampfungsverzögerung ganz ähnlich, welche be- 
kanntlich auch bei niedrigen Temperaturen unter gewissen Umständen statt- 
finden kann. 
Es lässt sich also hieraus der wichtige Schluss ziehen, dass aus dem 
Verschwinden des Meniscus im Versuchsrohr keineswegs auf die Erreichung 
des kritischen Zustandes, d. h. auf die Ausgleichung der Dichten zwischen 
Flüssigkeit und Dampf, geschlossen werden darf. Dies ist nur der Fall, wenn 
man die Substanzschichten ordentlich durchmischt. Thut man das nicht, so 
können die Dichten in verschiedenen Theilen des Rohres total verschieden 
sein. Diese Bemerkung ist für die Bestimmung der kritischen Elemente 
verschiedener Körper nach der gewöhnlichen optischen Methode von beson- 
derer Bedeutung. 
Es sei aber hier bemerkt, dass mit der Zeit die verschiedenen Dichten 
sich allmählig auszugleichen scheinen, (siehe Bemerkung in der Tab. V zu 
den Beobachtungen bei 198507 C.), der Vorgang aber ist ein äusserst lang- 
samer. 
Bildet man nun die mittleren Werthe von x an verschiedenen Stellen 
des Rohres, und zwar für die flüssige und dampfförmige Phase getrennt, 
ebenso auch für Temperaturen oberhalb der kritischen!), und nimmt aus 
diesen mittleren Werthen (für Temperaturen oberhalb der kritischen) noch- 
mals das Mittel, so erhält man auf diese Weise den mittleren Brechungs- 
exponenten der Substanz, welcher einer gegebenen Temperatur t (oberhalb 
der kritischen) und einem gegebenen Volumen v entspricht. Diese Zahlen 
sind in der Tabelle VII angegeben. Vergleicht man nun diese Zahlen mit 
denjenigen, welche sich aus den Isothermen (Tab. VIII) für verschiedene 
Volumina v ergeben und in der Tabelle VII in Klammern beigefügt sind, 
so findet man im Allgemeinen eine sehr gute Übereinstimmung, obgleich die 
einzelnen Werthe von æ bei derselben Temperatur in der Tabelle УП 
zwischen ziemlich weiten Grenzen schwanken. 
So viel sei über die Thatsachen gesagt. 
1) Aus der plötzlichen Änderung der Werthe von x kann man leicht die Stelle finden, an 
welcher die beiden Phasen sich trennen, auch bei Abwesenheit eines Meniscus. 
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