UNTERSUCHUNGEN ÜBER DAS BRECHUNGSVERHÄLTNISS DES AETHYLAETHERS ETC. 175 
allerdings eine äusserst geringe und kann gewöhnlich vollständig vernach- 
lässigt werden; in der Nähe des kritischen Punktes verhält sich doch die 
Sache anders. Hier wird der Compressionscoeffieient der Substanz einen sehr 
grossen Werth haben, für die kritische Tempe- 
ratur selber wird er sogar unendlich gross sein, 
folglich können sehr kleine Änderungen im 
Drucke in der Nähe des kritischen Punktes z 
ziemlich grosse Dichtigkeitsänderungen hervor- 
rufen. Diese Bemerkung Gouy’s ist prineipiell 
vollständig richtig; es fragt sich nur: können die 
von uns gefundenen Unterschiede in den Werthen 
von x, welche sich auch bei ziemlich weit von 
der kritischen Temperatur liegenden Grenzen 
geltend machen, auf diese Urasche, nämlich auf 
die Wirkung der Schwere, zurückgeführt werden 
oder nicht? 
Um diese Frage beantworten zu können, 
müssen wir die Theorie dieser Erscheinung etwas уе, &, v 
näher verfolgen und einige Rechnungen durch- £ de 
führen. Fig. XIV. 
Denken wir uns einen Cylinder, dessen Höhe seiner absoluten Grösse 
nach gleich 2, ist (siehe Fig. XIV). 
In einer von dem oberen Ende des Rohres um z entfernten Schicht 
herrsche der Druck p und die entsprechende Dichte der Substanz an dieser 
z=0, 
Te Loti 
м 
Il 
it 
м =) 1 * 
Stelle sei à = >, №0 v das Volumen eines Grammes Stoffes unter den gege- 
benen Bedingungen bedeutet; х sei der entsprechende Werth des Brechungs- 
exponenten. Zwischen © und x besteht die Lorentz’sche Beziehung 
a? — 1 
nn 0 бе EL) 
wo С = 0,3025 gesetzt werden muss. 
An dem oberen Ende des Rohres (z — 0) seien die entsprechenden 
Werthe 2,, 2, ©, an dem unteren (2 = 2,) p,, «&,, ?,. Die Temperatur soll 
überall dieselbe sein. In einer von 2 um 42 entfernten Schicht wird der 
Druck wegen der Wirkung der Schwere p + dp sein, wobei 
dp — 542 = = dz 
ist. 
Zwischen р, © und 7 besteht eine Beziehung, welche durch die Zu- 
standsgleichung 
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