ee bisherigen Untersuchungen über die Speetren der Elemente haben 
gezeigt, dafs man den gesetzmälsigen Bau derselben am deutlichsten er- 
kennt, wenn man statt der Wellenlängen die Schwingungszahlen der Spectral- 
linien oder Zahlen, die diesen proportional sind, betrachtet. Die Schwin- 
gungszahl N ergibt sich aus der Wellenlänge A, die in Luft bestimmt 
wird, und der Fortpflanzungsgeschwindigkeit v’ des Lichtes in derselben 
U * [ . 
Luft zu N = En: da es aber auf einen constanten Factor nieht ankommt, so 
, 
v : 
kann man statt x auch En setzen, wo n der Brechungsexponent jener 
n 5 
Luft für die betrachtete Wellenlänge ist. 
Wir haben bisher bei unseren Rechnungen auch den Factor n als 
constant betrachtet, und einfach den reeiproken Werth der Wellenlänge 
in Luft (von 20°C. und 760”" Druck) genommen. Der Grund, der uns 
dazu veranlafste, war erstens, dafs bisher die Brechungsexponenten der 
Luft nicht genügend bekannt sind. Die Bestimmungen, welche meist als 
die genauesten gelten, sind von Ketteler ausgeführt und erstrecken sich 
nur über die Wellenlängen 6708 bis 5351, oder über die Schwingungs- 
zahlen 1491 bis 1869. Ein wenig weiter ist Mascart gekommen, nämlich 
bis A = 4800, oder bis zur Schwingungszahl 2083. Unsere Spectralauf- 
nahmen dagegen reichen etwa bis zur Wellenlänge A = 2200, der Schwin- 
gungszahl 4545, und es ist klar, dafs eine Extrapolation bis hierher, so 
weit über die Grenzen der Beobachtung, bedenklich wäre. Noch deut- 
licher tritt diefs hervor, wenn man erwägt, dafs in erster Annäherung der 
l . 
Brechungsexponent eine lineare Function von — ist, die äufsersten Werthe 
A 
* 
