12 H. Kayser um (C. Rovunee: 
reichend planparallele Platten hätte und sich davon überzeugen könnte. 
Das ist aber nicht der Fall, und so ist es zweckmäfsiger, die Ablenkung 
so grofs zu machen, dafs die abgelenkten Linien deutlich getrennt von 
den nicht abgelenkten sind, als die Ablenkung möglichst klein zu machen, 
wodurch beide Linien zusammenfliefsen, ohne dafs man die Sicherheit 
hätte, dafs sie genau zusammenfallen; denn im ersten Fall kann man die 
Wirkung der Platte genau messen und in Rechnung bringen, im zweiten 
Fall nicht. 
Bevor wir dazu übergehen, die Resultate unserer Messungen anzu- 
geben, müssen wir genauer untersuchen, wie der Gang der Lichtstrahlen 
erfolgt, wie aus den Messungen der Brechungsexponent abzuleiten ist, 
und welchen Einflufs die einzelnen Fehlerquellen auf das Resultat aus- 
üben können. 
Nehmen wir an, das Prisma stehe mit seiner brechenden Kante genau 
parallel den Furchen, und so, dafs die Strahlen unter dem Minimum der 
Ablenkung durchgehen, und es seien die Quarzplatten genau planparallel, 
so ist 
sin 24 
Mar 
ud 
wenn wir mit y den brechenden Winkel des Prismas, mit & die Ablen- 
kung eines Strahles bezeichnen. Nun wird aber die Aufstellung des 
Prismas niemals ganz genau sein, und namentlich bei uns, wo das Prisma 
nicht auf einem Goniometer stand, konnten Fehler in der Aufstellung 
leicht eintreten, deren Wirkung auf die Gröfse der Ablenkung zu unter- 
suchen ist. Die Fehler können von folgenden Umständen herrühren: 
l. die brechende Kante steht nicht parallel den Furchen; 2. die Quarz- 
platten sind nicht planparallel; 3. das Prisma steht nicht unter dem 
Minimum der Ablenkung. Wir wollen zeigen, dafs diese Fehler für uns 
nicht in Betracht kommen. 
l. Wenn die brechende Kante des Luftprismas nicht ganz parallel zu 
den Furchen des Gitters steht, so mag zuerst angenommen werden, dafs sie 
immer noch senkrecht auf dem mittlern der auf das Prisma fallenden Strahlen 
