14 H. Kayser um C.Rrvnee: 
2. Etwas verwickelter ist der Einflufs der Quarzplatten, die das 
Prisma verschliefsen, auf die Breehung. Offenbar kommt aber nur die 
vom Gitter entferntere Platte in Betracht, da die Strahlen die erste 
Platte auf demselben Wege durchlaufen, mag das Prisma Luft von 
gröfserer oder geringerer Dichte enthalten. Durch die zweite Platte da- 
gegen würde ihr Weg ein anderer werden, wenn sie durch dichtere Luft 
im Prisma eine stärkere Ablenkung erführen. Wäre diese Quarzplatte nun 
völlig planparallel geschliffen, so würde sie auf die Richtung stets ohne 
Einflufs sein; denn jeder Strahl würde aus der Platte in derselben Rich- 
tung austreten, wie wenn sie nicht vorhanden wäre, und das ablenkende 
Luftprisma unmittelbar an die atmosphaerische Luft grenzte. Wenn da- 
gegen die Quarzplatte nicht ganz planparallel ist, so ist es anders. Man 
denke sich das Prisma zuerst mit Luft von derselben Dichte wie aufser- 
halb erfüllt. Dann wird der Strahl nicht ganz in der Richtung austreten, 
die er im Prisma hatte, weil ihn die Quarzplatte etwas ablenkt. Nun werde 
die Luft im Prisma verdichtet. Dadurch werden die Strahlen im Luft- 
prisma etwas abgelenkt, fallen daher unter etwas verändertem Winkel 
auf die zweite Quarzplatte und werden durch diese etwas anders abgelenkt, 
als vorher, so dafs die Richtung des aus der Quarzplatte austretenden 
Strahles nicht ganz um den gleichen Betrag geändert sein wird, um den 
das Luftprisma allein ihn ablenkt. 
Es bezeichne $ den Winkel eines Strahles mit der zur brechenden 
Kante senkrechten Ebene, $® den Winkel, den die senkrechte Projeetion 
des Strahles auf jene Ebene mit der Normalen der ersten brechenden 
Fläche bildet. Dann ist ®—d der Winkel der Projection mit der Nor- 
malen der zweiten brechenden Fläche, wenn d den brechenden Winkel 
bedeutet. Bezieht man nun den Index 1 auf den einfallenden Strahl, den 
Index 2 auf den im Prisma verlaufenden und den Index 3 auf den aus- 
tretenden Strahl, so ist bekanntlich: 
sin 9, = 1% sin, cos I Sind} = N C0S Sa sin da 
sin, =nsin% cos; sin (d — d) = n cos I sin (da — 0) 
oder, was auf dasselbe hinauskommt, es ist %, =; und die Projeetion 
auf die zur brechenden Kante senkrechte Ebene verläuft so, als ob der 
N COSS, 
a 
cos$; 
Brechungsexponent nicht n sondern wäre. Es ist nun zu unter- 
