16 H. Kayser um (C. Runee: 
verticale. Da aber der Strahl horizontal einfiel, so muss also $, und damit 
auch S$, klein gewesen sein. Nimmt man an, dafs $, nicht gröfser als 
10 Grad war, so ergibt sich, dafs d®, — de, nicht gröfser war als 
0.6 ddp, + 0.2 88, 
oder, da d nieht mehr als 45” betrug, 
0.00015 do, + 0.00005 a®.. 
Bei einer horizontalen Änderung des einfallenden Strahles ist d$, höchstens 
etwa 0.1ded,. Man kann mithin mit der Genauigkeit von 16 auf Hundert- 
tausend d®; = dp, annehmen. 
3. Aus der Gesammtablenkung, die das Luftprisma bewirkt, kann 
man seinen Brechungsexponenten berechnen, wenn man den brechenden 
Winkel kennt und die Stellung die des Minimums der Ablenkung ist. 
Bedeutet $ die Gesammtablenkung und y den brechenden Winkel, so ist 
DS Y 
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==’ mMsin--. 
Lo ei 
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In unserm Falle war & klein. Es ist dann bequem, nach Potenzen 
von & zu entwickeln und nur die ersten Glieder beizubehalten. Man findet so 
1 Y ig 
a er a LER Aa 
R a 8 
oder bis auf Glieder dritter Ordnung 
N ” cot, (1 — 2 ang }) ! 
Der gröfste Werth von $ war etwa l/3o0 und y war gleich 60 Grad. 
Man erhält daher den Werth von n—1 schon durch das erste Glied 
bis auf 1/2000 genau, und die ersten beiden Glieder genügen vollständig. 
Da indessen das Prisma bei unserer Einrichtung nicht mit Praeeision 
justirt werden konnte, so ist zu überlegen, wie weit die Formel noch 
anwendbar bleibt, wenn die Stellung nicht die des Minimums der Ab- 
lenkung ist. 
Sind &, und & die Winkel, die der eintretende und austretende Strahl 
mit der Normalen ihrer brechenden Fläche bilden, und sind £, und %, die 
Winkel, die der Strahl im Prisma mit den Normalen der beiden brechenden 
Flächen bildet, so ist nach dem Brechungsgesetz 
sine = nsinß "suy =nsnd% A Fi = Y. 
