24 H. Kayser unmm C. Runee: 
Prater 612 IF P’fatter 610 
ı %ı beobachtet '$ı berechnet %  |82 beobachtet 1 ber. + 32beob.|d1 +2ber. 
5587 358 | 358 . || 5625 3386 3745 3746 
5603 360 | 358 || 5659 3383 3743 3746 
5616 360 |’ 858 5662 3387 3738 3745 
5625 38. nina 5710 3387 3748 3745 
5659 Ei | 360 5753 3380 3743 3745 
5662 nn 360 5763 3383 3746 3745 
5700 360.4. re 3uil 5782 3385 3749 3744 
5710 Rn 361 
5718 | 358 362 
5753 60H 1... 52.363 
5763 363 363 
5782| 365 364 
l 
Unter I sind die Messungen der Aufnahme ohne Druck gegeben. Es 
wurde hier das Eisenspeetrum photographirt, und die erste Columne ent- 
hält die Wellenlängen der betreffenden Eisenlinien. Columne 2 gibt die 
gemessenen Ablenkungen d, in partes der Theilmaschine, d. h. nahezu 
0”=005. Columne 3 gibt dieselben durch Rechnung ausgeglichen. Unter U 
sind ebenso die Wellenlängen und die zugehörigen Ablenkungen bei der 
Aufnahme mit Druck gegeben. In der dritten Columne ist die Summe von 
d, und d, für die einzelnen Linien gebildet, d.h. die Gesammtablenkung durch 
das Prisma mit comprimirter Luft. In der vierten Columne sind die Ge- 
sammtablenkungen durch Rechnung ausgeglichen. Daraus ergibt sich für 
ı = 563 uu die Ablenkung 3746.7 partes = 18715. Der mittlere Fehler 
der einzelnen Messung ist gleich 3.3 partes, der mittlere Fehler des be- 
rechneten Mittels nicht ganz 1 pars. Das gewählte Beispiel enthält Platten 
mittlerer Güte. 
In unserer Versuchsanordnung wurde die Ablenkung gemessen, die 
ein mit comprimirter Luft erfülltes Prisma in einer Umgebung von Atmo- 
sphaerendruck bewirkt. Und am Manometer wurde der Überschufs des 
Druckes im Prisma über den Atmosphaerendruck bestimmt. Diese Ab- 
lenkung ist sehr nahe gleich der Ablenkung, die dasselbe Prisma im luft- 
leeren Raum bewirken würde, wenn die Dichte um die der atmosphaerischen 
Luft vermindert würde. Bezeichnet nämlich rn’ den absoluten Brechungs- 
