Die Dispersion der Luft. 25 
index der Luft bei der Dichte d’ der atmosphaerischen Luft und n den 
absoluten Brechungsindex bei der Dichte d, so ist 
n—1l= cd n"—1l=.cd, 
wo c den Werth von n— 1 für die Dichte 1 bedeutet. Die Ablenkung 
durch das Prisma entspricht dann dem relativen Brechungsindex 
n 
N =; 
n 
Nun ist 
! 4 
n nn Bl 
N-l=—-|1= — (ll 
n n n 
Da aber n’ von 1 nur um etwa 3 Zehntausendstel abweicht, so kann man 
schreiben 
(N — 1) 1.0003 = c(d—.d)). 
Bis auf 3 Zehntausendstel ist die Ablenkung des Prismas also ebenso grofs, 
als ob es im Jluftleeren Raum stünde und die Dichte im Innern gleich 
der Differenz der Dichten wäre. Diese CGorreetur wurde angebracht. 
Um die Dichten zu berechnen, mufs man bei Drucken, wie wir sie 
anwandten, die Abweichung vom Mariotte’schen Gesetz berücksichtigen. 
Es liegen nun Beobachtungen von Amagat') vor, der bei 16° das Ver- 
hältnifs des Druckes zur Dichtigkeit für Drucke von 20” bis 65” Queck- 
silber bestimmt hat. Da die Temperatur bei unseren Versuchen sieh nicht 
weit von 16° entfernte, so hielten wir es für das Sicherste, nach Amagat’s 
Zahlen und nach dem Werthe des Ausdehnungscoefficienten 0.003670 die 
Constanten der van der Waals’schen Formel 
RTa 
TEE TE 
zu bestimmen und daraus dann die Dichten für die beobachteten Drucke 
und Temperaturen zu berechnen. In der Formel bedeutet p den Druck, 
T die absolute Temperatur, d die Dichte, und R,a,b sind Constanten. 
Eine dieser Constanten kann eliminirt werden, sobald man die Einheiten 
für p und d festsetzt. Um Amagat’s Beobachtungen zu verwerthen, 
war es am bequemsten ebenso wie er p in Metern Quecksilber und d so 
anzunehmen, dafs es für p = 0.76 und T= 289 auch gleich 0.76 wird. 
ad? 
) Amagat, C.R. 99 S. 1017-1019, 1153-1154 (1884). 
Phys. Abh. nicht zur Akad. gehör. Gelehrter. 1893. 1. 4 
