A TRAVERS DES GAZ, ETC. 35 



donné naissance à un courant de disjonction, qui lui, h 

 son tour, fait dévier l'aiguille aimantée. Il est cependant 

 facile de se convaincre que cette contradiction n'est qu'ap- 

 parente. Le fait que l'électricité consiste en un mouve- 

 ment ne peut être soumis à aucun doute; mais ce mou- 

 vement implique la présence de quelque chose qui se 

 déplace, quoi que ce soit, les dernières particules du corps, 

 l'éther, ou quelque autre matière. Si donc l'on appelle 

 M la masse mise en mouvement dans le cours de la dé- 

 charge électrique, et V sa vitesse, MV'^ sera la force vive 

 dépensée dans ce déplacement. Si m désigne de la même 

 manière la masse mise en mouvement dans le courant de 

 disjonction, v sa vitesse, my* sera la force vive du cou- 

 rant de disjonction. Cette dernière quantité ne peut pas 

 être plus grande que MV% mais elle peut être plus pe- 

 tite, parce que jamais la force vive de la décharge ne sera 

 transmise tout entière au courant de disjonction. Si donc 

 la déviation de l'aiguille aimantée était proportionnelle à 

 la force vive du courant qui la produit, il serait impos- 

 sible que la déviation provenant du courant de disjonc- 

 tion fût plus grande que la déviation produite directe- 

 ment par la décharge ; l'action exercée par le courant sur 

 l'aiguille aimantée n'est pas proportionnelle à la force 

 vive, mais à l'intensité du courant, c'est-à-dire à mv. Or, 

 celle-ci peut facilement être beaucoup plus grande que 

 MV, quoique mu^soit nécessairement inférieur, ou tout au 

 moins égal à MY\ Si, par exemple, M='l et V=100 MV 

 = '10000; si, de plus, m=10000 et v=\, mv^=MN\ 

 ms.\snw=\00 MV. Dans la décharge électrique, la masse 

 en mouvement est très-petite, mais sa vitesse est très- 

 grande; dans le courant de disjonction, en revanche, les 



