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econde el qui ne vaille plus pour ,f,„ seconde et pour cette 

 raison j'ai examiné s'il est permis d'accepter la loi 



Q = at + b 



aussi bien pour les excitations de longue durée que pour celles 

 de courte durée. 



En relisant le mémoire dans Le journal hollandais de 1891, je 

 découvris que dans ce temps j'ai émis la même idée et que 

 j'y ai indiqué comment la formule 



/' = aR ■+- „ 



vaut aussi bien pour les décharges d'une bouteille de Leyde, pour 

 laquelle G' est si petit que l'on peut négliger le terme aR, que 

 pour la galvanisation par un courant constant, dont je compare 

 l'action excitante à celle d'un condensateur de capacité infiniment 

 grande, parce qu'alors le courant de charge ne cesse jamais. 

 Dans ces cas, la formule devient 



P = aR ou 

 I-a. 



Ce qui concorde avec les expériences. 



Voyons où nous conduit ce nouveau point de vue. 



Dans l'excitation par la fermeture d'un courant constant, l ne 

 peut jamais signifier le temps de la fermeture, mais il se pourrait 

 que t représentât le temps tout entier pendant lequel le courant 

 passe. Alors /, est dans la pratique infiniment grand et la formule 

 (1) devient: i = a. 



Cette supposition peut être acceptée pour la fermeture brusque. 

 Mais comment expliquer la contraction obtenue par une fermeture 

 lente au moyen d'un rhéochord de variation ou d'un rhéonome 

 de v. Fleischl ou de v. Kries? 



Voici (fig. 2) la courbe des tensions F, ou plutôt celle des inten- 

 sités I, l'hyperbole équilatère qui se rapproche d'une manière 

 asymptotique à la droite AA' . Pour le temps t = OB. BC 

 représente l'intensité minimale et la surface du rectangle OBCD 

 représente la quantité Q, d'électricité, nécessaire à provoquer la 

 contraction minimale par la fermeture brusque. Cette quantité 

 Q est constante pour le temps t. 



Si l'on fait accroître maintenant l'intensité d'une manière plus 

 lente, par exemple suivant ia ligne droite OFE, il faut toujours 



