372 SUB QUELQUES PHÉN0MÈNE8 REMARQUABLES CHEZ LA 



En faisant usage de L'équation d'état dé M. van deb Waals: 



in ..HT a 



1 V — h V- 



oii obtient, en vertu de (1): 



a 



= 2//., . RT log ('t' — b) -i L'T in r log ln l —pv '). 



v 



Lorsque chez les liquides la pression extérieure j> (ou la tension 

 de la vapeur) est négligeable auprès la piession moléculaire " , >> , 

 l'équation d'état se transformera en 



a m l .RT 



v 2 v — b ' 



et on peut donc écrire pour w, en négligeant également pv auprès 



de •: 



v 



„ m , in.. RT a 



to = zu , . R T log — - h - — In r log ln l} 



ou bien 



c.-à-d. 



to = m..RTlog~~ + - 2) ' 



a = RT loa —, 1 , 



2n x étant = 1. 



Nous aurons par conséquent: 



ô 2 u> S 2 / a \ 3 2 a 



Vax 2 \ v )~ K te 2 ° 9 tf~ ' 



et l'équation de la courbe spinodale (5) deviendra: 



') Dans le Mémoire suivant on verra, que dans le cas où b = f(o), la grandeur 



ƒ— ^- donne log(v-b)-\- l Mais cette dernière intégrale peut être regardée 

 v-b J v — b 



comme sensiblement indépendante de x. (Voir § 5 du Mémoire désigné ) 



2 ) On voit donc, que notre grandeur m est bien une fonction homogène du 



premier degré par rapport à w, et « 2 (comparer Chap. II). 



