376 SUR aUEMlUES PHÉNOMÈNES i;K\i \i;oi \l;l,l.s CHEZ i.\ 



d 2 , a 2 , . 



,/.,•- ■' 71- „/'- - ' ' • l ' ' 



+ 2«(i 'a, — 1 «,) | , (10°) 



et nous voyous, que V i Wa i — V t \/<i.. entre dans l'expression 



'I' 1 1 a . , . . .. (/- / a \ 



pour -r — loa aussi bien nue dans celle pour ( ) . 



dx 1 v 1 ' eue 2 \ i' / 



La formule (9 a ) permet une conclusion importante. Lorsque 



v., 1/a, — ■?>, l^a 2 -0, ou bien lorsque 



Va* Va., , a, a., 



— = , donc ., • = - , 



'', v 2 Vf vr, 



c.-à-d. quand les pressions critiques p t et p 2 des deux composantes 

 sont égales entre elles, la grandeur , ., ( ,) sera =0, et la 



formule (6) donnera T = 0. (En même temps -j— 2 log -^ sera = ) ■ 



Le pli longitudinal disparaîtra alors entièrement (et la courbe 

 T x =f{x) se transformera dans ce cas en %ne droite). 



Donc, pour qu'il se présente chez un mélange de liquides 

 normales le phénomène de miscibilité partielle chez les tempéra- 

 tures accessibles, il faut que les pressions critiques des deux compo- 

 santes diffèrent le plas possible. 



Or, chez la plupart des substances normales examinées, les 

 pressions critiques ne diffèrent que fort peu, et cela donne donc 

 bien l'explication du phénomène remarquable, que chez les mélanges 

 de substances normales on n'a jamais trouvé aucune trace de 

 miscibilité partielle dans la région des températures ordinaires. 



V 



Je veux maintenant effectuer le calcul pour deux substances 

 normales, où les pressions critiques diffèrent beaucoup. Dans les 

 tableaux de données critiques on ne trouve pas deux substances, 

 où la différence est plus grande que chez Vêther et le sulfide de 

 carbone, CS 2 . Les données critiques sont les suivantes. 



CS., Tj =548 : p, = 76 

 êther T 2 =467 p 2 = 35 



