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de sorte que nous trouverons: 



5a; 



-(■-■'> f ■v r *- ! ^aP tt i] ■• ■ («) 



Les formules (16) et (17) remplaceront les formules (9°) et (10), 

 que nous avons déduites pour les mélanges normales. On voit que 

 l'expression (17) est plus compliqué« <jue (10). Tour ß = 1 (16) et 

 (17) deviennent identique à (0") et (10). 



En substituant les valeurs de (16) et (17) dans (15), cette 

 équation devient: 



RT=2Hl-*,(i +{--'!,,)*>' "■^Ü^!: <l + A ,, „s, 



où A = a> (i.-«)(i + j-=|«) [*», | (-(*-/») | |]- 



La formule (18) remplacera (H) Je fais remarquer déjà ici, 

 que c'est principalement le facteur (v 2 \/a x — v 01 v-^Cj) 2 , qui do- 

 mine le problème que nous étudions. La grande variabilité de la 

 grandeur v M avec la température est la cause unique de tous les 

 phénomènes particuliers de miscibilité partielle, qui se présentent 

 chez les mélanges anomales — particulièrement, lorsque l'eau est 

 une des composantes. 



La valeur du facteur désigné deviendra de plus en plus grande 

 avec l'élévation de la température, pareeque la valuer de v m 

 diminuera continuellement à cause de la formation de nouvelles 

 molécules simples — celles-ci ayant un volume plus petit que 

 celui des molécules doubles qui se dissocient. Le dénominateur 

 v' s aidera à l'agrandissement du second membre de (18), puisque 

 v = (l — x)v ÛX +xv., s'abaissera avec v 0ï . Nous verrons, que le facteur 



i — h 



1 + -p — jï subira par contre une légère diminution, ce qui sera 



également le cas avec -.- — — -. Mais le résultat final sera toujours 



un agrandissement relativement fort du second membre de (18) 

 avec la température. 



