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si li ui hl 'HKS PHÉNOMÈNES KI,U\Kui Mills CHEZ LA 



ehemenl les valeurs de x pour Les phases coexistantes divergenl 

 de Qouveau. 



La fig. 7 Qous montre que le rétréci ssemenl chez D, où la 

 courbe A" — /(ï 1 ) vient dans Le voisinage de la droite OM, dispa- 

 raîtra peu à peu avec «les valeurs croissantes de A",, de sorte 

 que le pli reprendra finalement L'allure normale — avec cette 





différence toutefois, que le point critique C de notre pli quasi- 

 normal se présente chez des températures beaucoup plus élevées 

 que le point critique A du pli véritablement normal 



Remarque. Il ne sera pas nécessaire de remarquer, que les 

 calculs des Chapitres précédentes seront exacts seulement dans le 

 cas, où la température du point critique est telle, que les deux 

 phases peuvent toujours être regardées comme des liquides idéales, 

 c.-à-d. des liquides, où la pression extérieure, ou la tension de la 



vapeur peut être négligée auprès de la pression moléculaire ,. 



Mais dans tous les cas, où la température du point C p. e. est 

 trop élevée, et que le calcul fait défaut, ce point existe néanmoins 

 dans le cas de la fig. 4 ou de la fig. 6. Toutefois on peut calculer 

 dans ce cas avec les formules déduites la valeur de T, pour le 

 point B dans la fig. 4 — supposé que cette temperature ne soit 

 également trop élevée. 



