QUELQUES REMARQUES SUR i/ÉQUATION d'État. 417 



De même que la valeur de ,«, également celle de a sera constante 

 pour toutes les substances, qui sont normales dans le voisinage 

 de la température critique, et qui par conséquent suivent là la 

 Loi des états correspondants. En effet, de (4) il s'ensuit: 



a RT C 



-n — a — , 



r V c 



a B.tt 



et comini' — ipc, <m aura a = />%^=- = pu. c est-à-dire une 

 v„ RI, 



grandeur constante pour toutes les substances normales (chez T). 



Calculons maintenant de (5) les valeurs des grandeurs &/, b c " 



et , , en acceptant « = 0,275 et « = 1,75, 2 nu 2,25. 



Pour /»,' nous trouvons: 



a = 1,75 h,: = 0,147 



2,00 0,227 



2,25 0,294 



Il ne faut pas croire, qu'on aie par ceci un moyen de déter- 

 miner a. < 'ar u étant en connexion avec a en vertu de (4), on 

 retrouvera de la série de valeurs de b, déterminées avec la valeur 

 correspondante de a, précisément la valeur de b/, qui corres- 

 pond dans le tableau précédent avec la valeur choisie de u. Ainsi 

 on trouve en effet, par exemple de la série des valeurs de b, 

 correspondant à a = 898 X 10~' (a — 1,9), pour b' la valeur 0,20. 

 (voir le Mémoire cité, Arch Teyler, p. 21). 



En ce qui concerne h " v, . remarquablement on trouve des valeurs 

 presque entièrement indépendantes de la valeur adoptée de a. Ainsi 

 on trouve chez : 



u— 1,75 b"v, - — o,390 

 2,00 - 0,399 



2,25 —0,398 



de »orte qu'on peut dire, que b"v c = — 0,40, En calculanl de (6) 

 la valeur de a, pour laquelle >>," devient maximum, on trouve: 



a — (4 + 1/13) u — 7,606 ,« = 2,09. 



Je me suie demandé, si l'on a affaire ici aver an fait puremenl 

 accidentel, ou bien avec une particularité théorique importante. 

 Mai- je ne m'ai pas encore pu rendre compte, pourquoi b'" 

 serail = chez le poinl critique. 



A I!' Ill VI IX. 



