1:20 QUELÜUES UK.M A KUU> sut 1,'kul'ATIon D'ÉTAT. 



irr 



log , - ■+■ <p J = 



■ y j o, HI 



D'ailleurs, des deux équations d'état, pour la phase gazeuse et 

 pour la phase liquide, c.-à.-d. 



pv 2 =RT : £-(»,-&,) = AT, 



"î 



il s'ensuit: 



( )ii obtient donc: 



Il sera facile d'exprimer les grandeurs et <, dans les gran- 

 deurs critiques. De (4) il s'ensuit : 



= x — = « RT, X — t.a RT , 

 y, v, y, y, 



y 



). étant - . Nous savons, que chez !T = ' /._■ X 1 , ce rapport peut être 



v i 

 posé = 3 pour la plupart des substances examinées (en moyen 

 2,915). Cela veut donc dire, que chez T='/ L . T, le volume du 

 liquide est cira % du volume critique. C'est là une conséquence 

 d'une formule empirique de Mathias, c -à-d. 



y = t '" 



1 1 — l / 2 'I'It, ' 



où v — le volume limite — est ■= 1 l i v c . 



a , . RT, « a . 



rour — » nous pouvons écrire, comme n, = /< = ., (en 



-y 7 K t', « ''; 



vertu de (4) ) : 



a a / y, \ - a , 



—5 =-ïX — = - A 2 p c , 

 vi r- \Vi/ f r 



Nous avons donc — et ces relations seront très importantes 

 pour la théorie des liquides: 



