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qui nous montre que A?^, est plus grand que Ah.,. Vis-à-vis de ce tait, 

 on peut avoir deux attitudes simples, également remarquables : 



1° On admet que la vitesse de la lumière e., dans S.^ pour l'obser- 

 vateur lié à S, est inférieure à la vitesse c^ que cet observateur me- 

 sure dans son système, et cela, suivant la relation : 



It) c, = «oVl — «' • 



2" On admet que la vitesse de la lumière dans S, est mesurée, 

 pour S,, par le même nombre c„, mais que les horloges de S., vont 

 plus vite que celle de S, dans la proportion : 



. Ar. 1 



T, et T., étant les « temps » afférents à chacun des systèmes 

 (temps locaux). 



Comme la forme symétrique de la transformation de Lorentz per- 

 met de faire des constatations et des hypothèses identiques en se 

 plaçant sur S.,, nous pouvons dire qu'elle est compatible avec les deux 

 points de vue simples suivants : 



l" Dans le vide, la vitesse d'un rayon lumineux mesurée dans le 

 système auquel appartient le rayon et par un observateur au repos 

 dans ce système, est une constante universelle c^. (Principe de la 

 constance relative de la vitesse de la lumière). 



2" On accorde à la vitesse delà lumière dans le vide non seulement 

 la valeur constante c^ pour les rayons qui sont dans le système por- 

 tant l'observateur, mais aussi pour les rayons qui se trouvent dans 

 d'autres systèmes, quels que soient les mouvements de ceux-ci par 

 rapport au premier. (Frincipe de la constance absolue de la vitesse de 

 la lumière). 



Au lieu de poser avec Einstein, et conformément à ce dernier prin- 

 cipe, u^ et u.^ égal à c„t, et CpT., respectivement, nous poserons : 



«j = c,( -(- ;• ; »., = (•„/ — ;• 



OÙ t, le temps universel, et r, variable spatiale fonction de a\ ou a.,, 

 sont les nouvelles variables; c, et e._, sont deux quantités indépen- 

 dantes de t. En substituant dans la seconde équation (I), nous 

 obtenons 



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(5 + 1 ' fî + 



